تابع گرین تابع گرین به انگلیسی ( Green's function ) مفهومی است که اولین بار در دهه ۱۸۳۰ توسط جرج گرین ریاضی دان انگلیسی مطرح شد. به‌طور کلی تابع گرین هسته انتگرال است که برای حل معادلات دیفرانسیل از جمله معادلات دیفرانسیل معمولی با شرایط اولیه یا مرزی و هم چنین مسائل دشوارتر مانند معادلات دیفرانسیل با مشتقات جزئی غیرهمگن با شرایط مرزی مورد استفاده قرار میگیرد.
عملگر دیفرانسیلی خطیL=L(x) که روی مجموعه ای از توزیع ها روی
D
⊆
R
n
{\displaystyle D\subseteq {R^{n}}}
L
G
(
x
,
s
)
=
δ
(
x
−
s
)
{\displaystyle LG(x,s)=\delta (x-s)}
δ
{\displaystyle \delta }
تابع دلتای دیراک است.در واقع G تابعی است که با اثر کردن عملگر دیفرانسیلی L روی آن تابع دلتای دیراک حاصل می شود.
با ضرب طرفین این رابطه در f(s) و انتگرال گیری خواهیم داشت:
∫
L
G
(
x
,
s
)
f
(
s
)
d
s
=
∫
δ
(
x
−
s
)
f
(
s
)
d
s
{\displaystyle \int LG(x,s)f(s)ds=\int \delta (x-s)f(s)ds}
با استفاده از خواص تابع دلتای دیراک میدانیم عبارت سمت راست رابطه فوق برابر f(x) است، از طرفی چون عملگر L خطی است و فقط روی x اثر میکند عبارت سمت چپ رابطه فوق را میتوانیم به صورت زیر بنویسیم:
L
=
(
∫
G
(
x
,
s
)
f
(
s
)
d
s
)
{\displaystyle L=(\int G(x,s)f(s)ds)}
این روند برای حل معادلات دیفرانسیل زیر که u=u(x) بسیار مفید است:
L
u
(
x
)
=
f
(
x
)
{\displaystyle Lu(x)=f(x)}
L
u
(
x
)
=
L
(
∫
G
(
x
,
s
)
f
(
s
)
d
x
)
{\displaystyle Lu(x)=L(\int G(x,s)f(s)dx)}
u
(
x
)
=
∫
G
(
x
,
s
)
f
(
s
)
d
s
{\displaystyle u(x)=\int G(x,s)f(s)ds}
[ ویرایش ]
تابع گرین مسئله اشتورم- لیوویل هموار پیوسته است یعنی:
[
G
(
x
,
s
)
]
x
=
s
−
x
=
s
+
=
0
{\displaystyle [G(x,s)]_{x=s^{-}}^{x=s^{+}}=0}
G
(
x
,
s
−
)
=
G
(
x
,
s
+
)
{\displaystyle G(x,s^{-})=G(x,s^{+})}
[
d
d
x
G
(
x
,
s
)
]
x
=
s
−
x
=
s
+
=
1
p
(
s
)
{\displaystyle [{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {dx} }}G(x,s)]_{x=s^{-}}^{x=s^{+}}={\frac {\mathrm {1} }{\mathrm {p(s)} }}}
به کمک این خواص میتوان تابع گرین مربوط به یک مسئله اشتورم- لیوویل هموار را مشخص کرد.
[ ویرایش ] اگر در بعد دو و سه دامنه مورد نظر ناحیه D باشد آنگاه شرایط مرزی روی مرز D یعنی
∂
D
{\displaystyle \partial D}
مشابه قسمت یک بعدی میتوانیم تابع گرین دو بعدی را نیز به صورت زیر تعریف کنیم:
∇
2
G
(
x
,
s
)
=
δ
(
x
−
s
)
{\displaystyle {\nabla }^{2}G(x,s)=\delta (x-s)}
با شرایط مرزی
a
G
(
x
,
s
)
+
b
n
.
∇
x
G
(
x
,
s
)
=
0
{\displaystyle aG(x,s)+bn.{\nabla }_{x}G(x,s)=0}
که
∇
{\displaystyle \nabla }
گرادیان است.
برای تعیین تابع گرین ، گرادیان را حول نقاطی بررسی میکنیم که به s نزدیک اند:
x
=
s
+
r
{\displaystyle x=s+r}
r
=
{
r
(
c
o
s
θ
,
s
i
n
θ
)
,
i
n
2
D
,
r
(
c
o
s
θ
s
i
n
φ
,
s
i
n
θ
s
i
n
φ
,
c
o
s
φ
)
,
i
n
3
D
.
{\displaystyle r={\begin{cases}r(cos\theta ,sin\theta ),&in2D,\\r(cos\theta sin\varphi ,sin\theta sin\varphi ,cos\varphi ),&in3D.\end{cases}}}
که
0
≤
θ
≤
2
π
{\displaystyle 0\leq \theta \leq 2\pi }
0
≤
φ
≤
π
{\displaystyle 0\leq \varphi \leq \pi }
S
β
{\displaystyle S_{\beta }}
دایره ای به شعاع
β
{\displaystyle \beta }
S
β
=
{\displaystyle S_{\beta }=}
x
:
|
x
−
s
|
=
r
≤
β
{\displaystyle {x:|x-s|=r\leq \beta }}
x
:
|
x
−
s
|
=
r
≤
β
{\displaystyle {x:|x-s|=r\leq \beta }}
∇
2
G
(
x
,
s
)
=
δ
(
x
,
s
)
{\displaystyle {\nabla }^{2}G(x,s)=\delta (x,s)}
∫
S
β
∇
2
G
(
x
,
s
)
d
x
=
∫
S
β
δ
(
x
,
s
)
d
x
{\displaystyle \int _{S_{\beta }}{\nabla }^{2}G(x,s)dx=\int _{S_{\beta }}\delta (x,s)dx}
طبق خاصیت تابع دلتای دیراک عبارت سمت راست رابطه فوق برابر یک است،از طرفی با توجه به قضیه دیورژانس خواهیم داشت :
∫
∂
S
β
δ
(
x
,
s
)
.
n
d
l
=
1
{\displaystyle \int _{\partial S_{\beta }}\delta (x,s).ndl=1}
∫
∂
S
β
∂
G
∂
n
(
x
,
s
)
d
l
=
1
{\displaystyle \int _{\partial S_{\beta }}{\frac {\mathrm {\partial G} }{\mathrm {\partial n} }}(x,s)dl=1}
که
n
=
e
r
{\displaystyle n=e_{r}}
بردار یکه در راستای شعاع و
d
l
=
r
d
θ
{\displaystyle dl=rd\theta }
lim
ϵ
→
0
∫
0
2
π
∂
G
∂
r
r
|
r
=
ϵ
d
θ
=
1
{\displaystyle \lim _{\epsilon \to 0}\int _{0}^{2\pi }{{\frac {\mathrm {\partial G} }{\mathrm {\partial r} }}r|_{r=\epsilon }d\theta =1}}
با محاسبه انتگرال فوق تابع گرین بدست خواهد آمد که به فرم زیر است :
G
(
x
,
s
)
=
1
2
π
l
n
|
x
−
s
|
{\displaystyle G(x,s)={\frac {\mathrm {1} }{\mathrm {2\pi } }}ln|x-s|}
با تکرار همین روند برای حالت سه بعدی داریم :
n
=
e
r
{\displaystyle n=e_{r}}
d
s
=
r
2
s
i
n
(
φ
)
d
θ
{\displaystyle ds=r^{2}sin(\varphi )d\theta }
lim
ϵ
→
0
∫
0
π
∫
0
2
π
∂
G
∂
r
r
2
|
r
=
ϵ
s
i
n
φ
d
θ
d
φ
=
1
{\displaystyle \lim _{\epsilon \to 0}\int _{0}^{\pi }\int _{0}^{2\pi }{{\frac {\mathrm {\partial G} }{\mathrm {\partial r} }}r^{2}|_{r=\epsilon }sin\varphi d\theta d\varphi =1}}
با محاسبه عبارت فوق تابع گرین سه بعدی در ناحیه بی کران به فرم زیر خواهد شد :
G
(
x
,
s
)
=
−
1
4
π
|
x
−
s
|
{\displaystyle G(x,s)={\frac {\mathrm {-1} }{\mathrm {4\pi |x-s|} }}}
[ ویرایش ] 1.تعیین دو جواب مستقل خطی از معادله همگن به نام
u
R
(
x
)
,
u
L
(
x
)
{\displaystyle u_{R}(x),u_{L}(x)}
u
L
(
x
)
{\displaystyle u_{L}(x)}
u
R
(
x
)
{\displaystyle u_{R}(x)}
2.تابع گرین را به فرم زیر بنویسید ;
G
(
x
,
s
)
=
{
c
L
(
s
)
u
L
(
x
)
,
a
≤
x
≤
s
,
c
R
(
s
)
u
R
(
x
)
,
s
≤
x
≤
L
.
{\displaystyle G(x,s)={\begin{cases}c_{L}(s)u_{L}(x),&a\leq x\leq s,\\c_{R}(s)u_{R}(x),&s\leq x\leq L.\end{cases}}}
3.شرط پیوستگی
G(x,s)را در x=s اعمال کنید;
c
L
(
s
)
u
L
(
s
)
=
c
R
(
s
)
u
R
(
s
)
{\displaystyle c_{L}(s)u_{L}(s)=c_{R}(s)u_{R}(s)}
4.شرط پرش
d
d
x
G
(
x
,
s
)
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {dx} }}G(x,s)}
را در x=s اعمال کنید;
c
R
(
s
)
d
u
R
d
x
(
s
)
−
c
L
(
s
)
d
u
L
d
x
(
s
)
=
1
p
(
s
)
{\displaystyle c_{R}(s){\frac {\mathrm {du_{R}} }{\mathrm {dx} }}(s)-c_{L}(s){\frac {\mathrm {du_{L}} }{\mathrm {dx} }}(s)={\frac {\mathrm {1} }{\mathrm {p(s)} }}}
5.با حل روابط در مرحله 3و 4 مقادیر
c
L
(
s
)
,
c
R
(
s
)
{\displaystyle c_{L}(s),c_{R}(s)}
c
L
(
s
)
=
u
R
(
s
)
p
(
s
)
W
(
s
)
{\displaystyle c_{L}(s)={\frac {\mathrm {u_{R}(s)} }{\mathrm {p(s)W(s)} }}}
c
R
(
s
)
=
u
L
(
s
)
p
(
s
)
W
(
s
)
{\displaystyle c_{R}(s)={\frac {\mathrm {u_{L}(s)} }{\mathrm {p(s)W(s)} }}}
که W(s) رونسکین جواب های معادله همگن در نقطه s است.
معادله مستقل از زمان گرما را در نظر بگیرید.
d
2
u
(
x
)
d
x
2
=
f
(
x
)
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d^{2}u(x)} }{\mathrm {d} x^{2}}}=f(x)}
با شرایط مرزی
u
(
0
)
=
u
(
L
)
=
0
{\displaystyle u(0)=u(L)=0}
∫
0
L
f
(
s
)
G
(
x
,
s
)
d
s
{\displaystyle \int _{0}^{L}f(s)G(x,s)ds}
که تابع گرین در رابطه زیر صدق میکند:
d
2
G
(
x
,
s
)
d
x
2
=
δ
(
x
−
s
)
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d^{2}G(x,s)} }{\mathrm {d} x^{2}}}=\delta (x-s)}
با شرایط مرزی
G
(
0
,
s
)
=
0
=
G
(
L
,
s
)
{\displaystyle G(0,s)=0=G(L,s)}
x
=
s
{\displaystyle x=s}
G
(
x
,
s
)
=
{
a
+
b
x
,
x
<
s
,
c
+
d
x
,
s
<
x
.
{\displaystyle G(x,s)={\begin{cases}a+bx,&x<s,\\c+dx,&s<x.\end{cases}}}
با اعمال شرایط مرزی مسئله خواهییم داشت
a
=
c
=
0
{\displaystyle a=c=0}
G
(
x
,
s
)
=
{
b
x
,
x
<
s
,
d
(
x
−
L
)
,
s
<
x
.
{\displaystyle G(x,s)={\begin{cases}bx,&x<s,\\d(x-L),&s<x.\end{cases}}}
با توجه به خاصیت پیوستگی تابع G در نقطه
x
=
s
{\displaystyle x=s}
b
s
=
d
(
s
−
L
)
{\displaystyle bs=d(s-L)}
همچنین با شرط پرش روی مشتق در نقطه ی
x
=
s
{\displaystyle x=s}
d
−
b
=
1
{\displaystyle d-b=1}
b
=
(
s
−
L
)
L
{\displaystyle b={\frac {\mathrm {(s-L)} }{\mathrm {L} }}}
d
=
s
L
{\displaystyle d={\frac {\mathrm {s} }{\mathrm {L} }}}
با جایگذاری مقادیر
b
{\displaystyle b}
d
{\displaystyle d}
G
(
x
,
s
)
=
{
x
L
(
s
−
L
)
,
0
≤
x
≤
s
,
s
L
(
x
−
L
)
,
s
≤
x
≤
L
.
{\displaystyle G(x,s)={\begin{cases}{\frac {\mathrm {x} }{\mathrm {L} }}(s-L),&0\leq x\leq s,\\{\frac {\mathrm {s} }{\mathrm {L} }}(x-L),&s\leq x\leq L.\end{cases}}}
![{\displaystyle [G(x,s)]_{x=s^{-}}^{x=s^{+}}=0}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4576ace5629b99f921bcd6d66a45a9f447579a17)
![{\displaystyle [{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {dx} }}G(x,s)]_{x=s^{-}}^{x=s^{+}}={\frac {\mathrm {1} }{\mathrm {p(s)} }}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c161f9e09fe991e719d6b24f501de0deef11caab)
