اپتیک غیرخطی

از ویکی‌پدیا، دانشنامهٔ آزاد
پرش به: ناوبری، جستجو

اپتیک غیرخطی(NLO) شاخه‌ای از اپتیک است که رفتار نور درماده غیرخطی را توصیف می‌کند، که در این ماده قطبش دی‌الکتریک P به طور غیرخطی به میدان الکتریکی E نور پاسخ می‌دهد. معمولاً این غیرخطیت فقط در شدت‌های نور بسیار بالا (مقادیر میدان الکتریکی قابل مقایسه با میدان‌های الکتریکی درون اتمی، نوعاً ۱۰۸ ولت بر متر) مانند شدت لیزرهای پالسی مشاهده شده است. انتظار می‌رود که خلأ فراتر از حد شوینگر غیرخطی شود. در اپتیک غیرخطی، اصل برهم‌نهی دیگر اعتبار ندارد.

اپتیک غیرخطی تا زمان کشف تولید هارمونیک دوم کمی بعد از اختراع اولین لیزر ناشناخته ماند.

فرایندهای غیرخطی نوری[ویرایش]

اپتیک غیر خطی گروهی از پدیده‌ها را موجب می‌شود:

فرایندهای تطبیق فرکانسی[ویرایش]

سایر فرایندهای غیرخطی[ویرایش]

فرایندهای مرتبط[ویرایش]

در این فرایندها، ماده دارای پاسخ خطی به نور است، اما خواص ماده متأثر از علل دیگر است:

فرایندهای پارامتری[ویرایش]

اثرات غیر خطی را به دو گروه کیفی متفاوت، اثرات پارامتری و غیر پارامتری، تقسیم می‌کنند. غیرخطیت پارامتری برهم‌کنشی است که در آن حالت کوانتومی مواد غیر خطی در برهم‌کنش با میدان نوری تغییر نمی‌کند. به عنوان نتیجه‌ای از این، فرایند "آنی" است؛ بقای انرژی و تکانه در میدان نوری، ایجاد تطبیق فازی را مهم می‌کند؛ و وابسته به قطبش است.

تئوری[ویرایش]

پدیده‌های نوری غیرخطی پارامتری و اتلاف 'آنی' (یعنی الکترونیک)، که در آن میدان‌های نوری بسیار بزرگ نیستند، می‌توانند به وسیله بسط سری تیلور چگالی قطبش دی‌الکتریک (تکانه دو قطبی در واحد حجم) (P(t در زمان t برحسب میدان الکتریکی (E(tتوصیف شوند:

\mathbf{P}(t) = \varepsilon_0( \chi^{(1)} \mathbf{E}(t) + \chi^{(2)} \mathbf{E}^2(t) + \chi^{(3)} \mathbf{E}^3(t) + \ldots )\ .

اینجا، ضرایب χn پذیرفتاری‌های مرتبه nام ماده هستند و حضور این چنین ترمی در حالت کلی به عنوان غیرخطیت مرتبه nام است. به طور کلی χn تانسور مرتبه n+1 نشان‌دهنده ماهیت وابسته به قطبش برهم‌کنش پارامتری و همچنین تقارن‌های (یا عدم آن‌ها) مواد غیرخطی است.

معادله موج در مواد غیرخطی[ویرایش]

منشأیی برای مطالعه امواج الکترومغناطیس معادله موج است. با شروع از معادلات ماکسول در فضای همسانگرد بدون بار آزاد، می‌توان نشان داد که:


\nabla \times \nabla \times \mathbf{E} + \frac{n^2}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{E}
= -\frac{1}{\varepsilon_0 c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{P}^{NL},

که PNL بخش غیرخطی چگالی قطبش است و n ضریب شکست ناشی از ترم خطی در P است.

توجه داشته باشید که معمولاً می‌توان با استفاده از بردار یکانی

\nabla \times \left(\nabla \times \mathbf{V} \right) = \nabla \left(\nabla \cdot \mathbf{V} \right) - \nabla^2 \mathbf{V}

و قانون گاوس

\nabla\cdot\mathbf{D} = 0,

برای به‌دست آوردن معادله موج آشناتر


\nabla^2 \mathbf{E} - \frac{n^2}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{E}
= 0.

در حالت کلی، برای محیط غیرخطی قانون گاوس به صورت زیر

\nabla\cdot\mathbf{E} = 0

حتی برای ماده همسانگرد درست نمی‌باشد. اگرچه در صورتی که این ترم عیناً صفر نیست، اغلب بسیار کوچک است و بنابراین معمولاً با صرف نظر کردن آن، معادله موج غیرخطی استاندارد به صورت زیر بیان می‌شود:


\nabla^2 \mathbf{E} - \frac{n^2}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{E}
= \frac{1}{\varepsilon_0 c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{P}^{NL}.

غیرخطیت به عنوان فرایند ترکیب موج[ویرایش]

معادله موج غیرخطی یک معادله دیفرانسیل غیرهمگن است. حل کلی با بررسی معادلات دیفرانسیل عادی به دست می‌آید و می‌تواند با تابع گرین حل شود. به طور فیزیکی جواب‌های موج الکترومغناطیس عادی بخش همگن معادله موج به دست می‌آید:

\nabla^2 \mathbf{E} - \frac{n^2}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{E}= 0.

و ترم غیرهمگن

\frac{1}{\varepsilon_0 c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2}\mathbf{P}^{NL},

به عنوان تولیدکننده یا منبع امواج الکترومغناطیس عمل می‌کند. یکی از نتایج، برهم‌کنشی غیرخطی است که انرژی در فرکانس‌های مختلف را ترکیب یا کوپل می‌کنند که اغلب ترکیب موج نامیده می‌شود.

در حالت کلی مرتبه nام منجر به ترکیب موج n+1ام می‌شود. به عنوان مثال، اگر فقط غیرخطیت مرتبه دوم (ترکیب سه موج) را درنظر بگیریم، قطبش، P، به صورت زیر است

\mathbf{P}^{NL}= \varepsilon_0 \chi^{(2)} \mathbf{E}^2(t).

اگر فرض کنیم که (E(t ترکیبی از دو رنگ در فرکانس‌های ω۱ وω۲ است، می‌توانیم(E(tرا به صورت بنویسیم؛

\mathbf{E}(t) = E_1e^{-i\omega_1t}+E_2e^{-i\omega_2t} + c.c.

که .c.c به عنوان مزدوج مختلط است. با قرار دادن این در رابطه P داریم

\begin{align}
\mathbf{P}^{NL}= \varepsilon_0 \chi^{(2)} \mathbf{E}^2(t)
&= \varepsilon_0 \chi^{(2)} [
|E_1|^2e^{-i2\omega_1t}+|E_2|^2e^{-i2\omega_2t}\\
&\qquad+2E_1E_2e^{-i(\omega_1+\omega_2)t}\\
&\qquad+2E_1E_2^*e^{-i(\omega_1-\omega_2)t}\\
&\qquad+2\left(|E_1|+|E_2|\right)e^{0}],
\end{align}

که دارای مؤلفه‌های فرکانسی در ۲ω۱,۲ω۲, ω۱۲, ω۱۲ و ۰ است. این فرایندهای ترکیب سه موج به ترتیب به اثرات غیرخطی با عناوین تولید هارمونیک دوم، تولید فرکانس جمع، تولید فرکانس تفاضلو یکسوسازی نوری مرتبط می‌شوند.

توجه کنید: تقویت و تولید پارامتری نمونه‌ای از تولید فرکانس تفاضل است، که فرکانس پایین‌تر یکی از دو میدان تولید شده بسیار ضعیف‌تر (تقویت پارامتری) یا کاملاً غایب (تولید پامتری) است. در مورد آخر، اصل عدم قطعیت کوانتوم مکانیک فرایند را شروع می‌کند.

تطبیق فاز[ویرایش]

نمودار پاشندگی BK7

در بالا وابستگی مکانی میدان‌های الکتریکی درنظر گرفته نمی‌شود. در شرایط عادی، میدان‌های الکتریکی موج‌های رونده‌ای هستند که به‌صورت زیر توصیف می‌شوند:

E_j(\mathbf{x},t) = e^{i(\mathbf{k}_j \cdot \mathbf{x} - \omega_j t)} + c.c. ,

در مکان \mathbf{x},، با بردار موج \left \|\mathbf{k}_j\right \| = n(\omega_j)\omega_j/c, که c سرعت نور و n(\omega_j) ضریب شکست ماده در فرکانس زاویه‌ای \omega_jاست. بنابراین، قطبش مرتبه دوم در فرکانس زاویه‌ای \omega_3=\omega_1+\omega_2 است.

P^{(2)} (\mathbf{x}, t) \propto E_1^{n_1} E_2^{n_2} e^{i ((\mathbf{k}_1 +  \mathbf{k}_2)\cdot\mathbf{x} - \omega_3 t)} + c.c.

در هر مکان\mathbf{x} داخل ماده غیرخطی، نوسان قطبش مرتبه دوم در فرکانس زاویه‌ای\omega_3 تابش می‌کند و بردار موج مربوطه \left \|\mathbf{k}_3\right \| = n(\omega_3)\omega_3/cاست. تداخل سازنده، و درنتیجه شدت بالای میدان \omega_3، اتفاق می‌افتد در صورتی که

\mathbf{k}_3 = \mathbf{k}_1 + \mathbf{k}_2.

معادله بالا به عنوانشرط تطبیق فاز شناخته شده است. معمولاً، ترکیب سه موج در مواد کریستالی دوشکستی اتفاق می‌افتد (یعنی، ضریب شکست به قطبش و جهت نور عبوری بستگی دارد.)، که در آن قطبش میدان‌ها و جهت کریستال طوری انتخاب می‌شود که شرط تطبیق فاز ارضا شود. این روش تطبیق فاز تنظیم زاویه نامیده می‌شود. معمولاً یک کریستال دارای سه محور است، یکی یا دو تا از آن‌ها دارای ضریب شکست متفاوت با بقیه آن‌ها است (دیگری هستند). برای مثال، کریستال‌های تک محوری دارای یک محور ارجح، به نام محور غیرعادی (e) هستند، در صورتی‌که دوتای دیگر محورهای عادی (o) هستند (اپتیک کریستال را ببینید). چندین روش برای انتخاب قطبش‌ها برای این نوع کریستال وجود دارد. اگر سیگنال و ایلدر دارای قطبش یکسان باشند، "تطبیق فاز نوع I" نامیده می‌شود، و اگر قطبش آن‌ها عمود باشد، "تطبیق فاز نوع II" نامیده می‌شود. اگر چه، قراردادهای دیگری به وجود آمده‌اند که مشخص می‌کنند هر فرکانس چه قطبشی نسبت به محور کریستال دارد. این نوع‌ها، با قرارداد اینکه طول‌موج سیگنال کوچکتر از طول‌موج ایلدر است، به شرح زیر هستند.

Phase-matching types (\lambda_p \leq \lambda_s \leq \lambda_i)
Polarizations Scheme
Pump Signal Idler
e o o Type I
e o e Type II (or IIA)
e e o Type III (or IIB)
e e e Type IV
o o o Type V (or Type-0 or Zero)
o o e Type VI (or IIB or IIIA)
o e o Type VII (or IIA or IIIB)
o e e Type VIII (or I)

کریستال‌های تک محوره منفی، به معنی این است که محورe کوچکتر از ضریب شکست محورهای o است، رایج ترین کریستال‌های غیرخطی هستند. در این نوع کریستال‌ها، معمولاً نوع I و II تطبیق فازی روشهای مناسب هستند. در کریستال‌های تک محوره مثبت، نوع VII و VIII مناسب تر است. نوع II و III معمولاً معادلند، جز مواردی که سیگنال و ایدلر جا به جا شوند، یعنی وقتی سیگنال طول موج بلندتری از ایدلر دارد. به این دلیل، گاهی اوقات آنها را IIA و IIB می‌نامند. شماره نوع‌های V–VIII کمتر از نوع‌های I و II و جایگزین هایشان رایج هستند.

یک اثر نامطلوب تنظیم زاویه این است که فرکانس‌های نوری دخیل نمی‌توانند نسبت به هم موازی انتشار یابند. این به علت این واقعیت است که موج غیرعادی منتشر شده در کریستال دوشکستی دارای بردار پوینتینگ است که با بردار انتشار موازی نیست. این امر منجر به walk-off پرتو می‌شود که راندمان تبدیل نور غیرخطی را محدود می‌کند. دو روش دیگر تطبیق فاز از walk-off پرتو با وادار کردن همهٔ فرکانس‌ها به انتشار تحت زاویه ۹۰ درجه نسبت به محور نوری کریستال جلوگیری می‌کنند. این روش‌ها تنظیم دمایی و شبه تطبیق فاز نامیده می‌شوند.

تنظیم دمایی این است که قطبش فرکانس (لیزر) پمپ عمود بر قطبش فرکانس سیگنال و ایلدر باشد. دوشکستی در بعضی از کریستال‌ها، به ویژه در لیتیوم نئوبات بسیار وابسته به دما است. کریستال در دمای معینی برای ایجاد شرایط تطبیق فاز کنترل می‌شود.

روش دیگر تطبیق فاز گاوسی است. در این روش فرکانس‌های دخیل دائماً هم‌فاز با یکدیگر قفل نشده‌اند، در عوض محور کریستال در فاصله منظم Λ تغییر می‌کند، معمولاً ۱۵ میکرومتر در طول. از این رو، این کریستال‌ها قطبی متناوب نامیده می‌شوند. این باعث می‌شود که پاسخ قطبش کریستال هم‌فاز با پرتو پمپ با معکوس کردن پذیرفتاری غیرخطی به عقب شیفت کند. این اجازه می‌دهد تا انرژی مثبت خالص از فرکانس پمپ به فرکانس‌های سیگنال و ایلدر انتقال یابد. در این مورد، خود کریستال بردار موج اضافی k=2π/λ (و بنابراین تکانه) را برای ارضا شرایط تطبیق فاز فراهم می‌کند. تطبیق فاز گاوسی می‌تواند به توری‌های چیرپ شده برای پهنای باند بیشتر و برای ایجاد پالس SHG مانند آنچه در dazzler انجام شده گسترش داد. SHG پمپ و خود مدولاسیون فاز (شبیه‌سازی توسط فرایندهای مرتبه دوم) سیگنال و تقویت پارامتری نوری را می‌توان یکپارچه کرد.

ترکیب فرکانس‌های مراتب بالاتر[ویرایش]

Supersonic high harmonics.png

موارد بالا برای \chi^{(2)}فرایندهای مرتبه دوم برقرار هستند. می‌توان این فرایندها را به جاییکه\chi^{(3)} غیر صفر باشد، که در هر محیط بدون محدودیت تقارنی برقرار است، بسط داد. تولید هماهنگ سوم\chi^{(3)} یک فرایند مرتیه سوم است، هرچند در کاربردهای لیزر، از آن به عنوان فرایند دو مرحله‌ای استفاده می‌شود: ابتدا فرکانس لیزر اولیه دوبرابر می‌شود و سپس فرکانس‌های اولیه و دوبرابر شده در یک فرایند فرکانس مجموع به همدیگر اضافه می‌شوند. علاوه براین اثر کر را نیز می‌توان به عنوان پدیدهٔ غیر خطی مرتبه سوم \chi^{(3)} معرفی نمود.

در شدت‌های بالا، که منجر به غلبه مراتب بالاتر می‌شود، سری تیلور همگرا نمی‌شود و به جای آن یک مدل زمانی استفاده می‌شود. وقتی یک پالس لیزری شدید، که قدرت میدان الکتریکی اش قابل مقایسه با میدان کولنی اتم باشد، به اتم گاز نجیب ضربه می‌زند، ممکن است الکترونهای خارجی اتم یونیزه شوند. الکترون می‌تواند توسط میدان الکتریکی نور، ابتدا از یون دور شود، سپس با تغییر جهت میدان به طرف آن برگردد. ممکن است الکترونی که با اتم بازترکیب می‌شود، انرژی خودش را به شکل فوتون آزاد کند. نور گسیل شده در هر پیک میدان نوری لیزر، که به اندازه کافی شدید باشد، یک سری فلش نور آتوثانیه تولید می‌کند. انرژی‌های فوتون تولید شده توسط این فرایند تا مرتبه هماهنگ ۸۰۰ ام تا ev 1300 بالا رود. به این فرایند تولید هماهنگ‌های بالا گویند. لیزر باید قطبیده خطی باشد، تا اینکه الکترون به نزدیکی یون مادر بازگردد. تولید هماهنگ‌های بالا در جت های (سلول‌های) گاز نجیب و موجبرهای لوله مویین پر شده از گاز مشاهده شده است.

مثال کاربردهای اپتیک غیر خطی[ویرایش]

دو برابر سازی فرکانس[ویرایش]

یکی از رایج ترین فرایندهای ترکیب فرکانسی به کار رفته دوبرابر سازی فرکانس یا تولید هماهنگ دوم است. با این تکنیک، خروجی 1064nm از لیزرهای Nd:YAG یا خروجی 800nm از لیزرهای Ti:sapphire را می‌توان به ترتیب به طول موج‌های 532nm(سبز) یا 400nm (بنفش) نور مرئی تبدیل کرد. عملاً، دوبرابر سازی فرکانس با قرار دادن یک محیط غیر خطی در پرتوی لیزر انجام می‌شود. در حالی که محیط‌های غیر خطی زیادی وجود دارند، کریستال‌ها رایج ترین محیط‌های غیر خطی هستند. رایج ترین کریستال‌های به کار رفته KDP(پتاسیم دی هیدروژن فسفات)، BBO (بتا-باریم بورات)، KTP (پتاسیم تیتانیل فسفات) و لیتیم نیوبایت هستند. این کریستال‌ها خصوصیات مهمی از جمله دوشکستی قوی (برای دستیابی به تطبیق فازی)، داشتن تقارن خاص کریستال و البته شفاف بودن برای هر دو طول موج لیزر و نور دوبرابر شده فرکانسی و داشتن آستانه آسیب بالا، که آنها را در مقابل نور لیزرهای شدت بالا مقاوم می‌سازد، هستند. با این وجودمواد پلیمری ارگانیک ساخته شدند تا جانشین کریستال‌ها شوند چون ساخت آنها آسان تر است و ولتاژ محرک و عملکرد بهتری دارند.

مزدوج فاز نوری[ویرایش]

ممکن است با استفاده از فرایندهای نوری، جهت انتشار و تغییر فاز پرتو نور دقیقاً معکوس شود. به این پرتو معکوس پرتو مزدوج گفته می‌شود و بنابراین این تکنیک به عنوان مزدوج فاز نوری (معکوس زمانی، معکوس جبهه موج و بازتابش نیز نامیده می‌شود) شناخته می‌شود.

می‌توان این برهم کنش غیر خطی نور را مشابه فرایند هولوگرافی زمان واقعی توجیه کرد. در این مورد، پرتوهای برهم کنشی هم زمان در یک ماده نوری غیرخطی برهمکنش می‌کنند تا یک تمام نگار متحرک (دو یا سه پرتو ورودی)، یا الگوی پراش زمان واقعی را در ماده تشکیل دهند. در زبان اپتیک غیرخطی، پرتوهای برهم کنش کننده باعث ایجاد یک قطبش غیرخطی درون ماده می‌شوند، که به طور همدوس تابش می‌کند تا موج مزدوج فاز را تشکیل دهند.

مقایسه آینه مزدوج فاز با آینه معمولی

رایج ترین روش برای تولید مزدوج فاز نوری استفاده از روش ترکیب چهار موج است، با این وجود ممکن است از فرایندهایی مثل پراکندگی بریلوئن القایی نیز استفاده شود. وسیله‌ای که اثر مزدوج فاز را ایجاد می‌کند به عنوان آینه مزدوج فاز شناخته می‌شود(PMC).

برای روش ترکیب چهار موج، چهار موج (j = ۱٬۲,۳٬۴) با میدان‌های الکتریکی:

\Xi_j(\mathbf{x},t) = \frac{1}{2} E_j(\mathbf{x}) e^{i (\omega_j t - \mathbf{k}\cdot\mathbf{x})} + \mbox{c.c.}

داریم کهEj دامنه‌های میدان الکتریکی هستند. Ξ۱ و Ξ۲ به عنوان دو موج پمپ، Ξ۳ موج سیگنال و Ξ۴ موج مزدوج تولید شده شناخته می‌شوند.

اگر موج‌های پمپ و موج سیگنال بر محیطی با \chi^{(3)} غیر صفر اعمال شوند یک میدان قطبش غیر صفر تولید می‌کند:

P_{\mbox{NL}} = \epsilon_0 \chi^{(3)} (\Xi_1 + \Xi_2 + \Xi_3)^3\

نتیجه تولید امواج با فرکانس‌هایی است که توسط ω = ±ω۱ ±ω۲ ±ω۳ به همراه امواج تولید هماهنگ سومω = ۳ω۱, ۳ω۲, ۳ω۳ارائه می‌شود. مانند بالا، شرط تطبیق فازی تعیین می‌کند که این امواج غالب باشند. با انتخاب شرایطی مانندω = ω۱ + ω۲ - ω۳ و k = k۱ + k۲ - k۳، میدان قطبش به این صورت داده می‌شود:

P_\omega = \frac{1}{2} \chi^{(3)} \epsilon_0 E_1 E_2 E_3^* e^{i(\omega t - \mathbf{k} \cdot \mathbf{x}) } + \mbox{c.c.}.

این رابطه میدان تولید شده برای پرتو مزدوج فازی، Ξ۴، است. جهت آن توسط k۴ = k۱ + k۲ - k۳ داده می‌شود و بنابراین اگر دو موج پمپ به طور متقابل منتشر شوند(k۱ = -k۲)، پرتوهای سیگنال و مزدوج در جهت‌های مخالف منتشر می‌شوند(k۴ = -k۳). این باعث خصوصیت بازتابشی اثر می‌شود.

علاوه بر این، می‌توان نشان داد برای محیطی با ضریب شکست n و پرتویی با طول برهم کنش l، دامنه میدان الکتریکی پرتو مزدوج توسط رابطه زیر تقریب زده می‌شود:

E_4 =  \frac{i \omega l}{2 n c} \chi^{(3)} E_1 E_2 E_3^*

(که c سرعت نور است). اگر پرتوهای پمپ E۱ و E۲ موج‌های تخت (متقابل) باشند، آنگاه:

E_4(\mathbf{x}) \propto E_3^*(\mathbf{x});

که این، دامنه موج تولیدی مزدوج مختلط دامنه پرتو سیگنال است. چون بخش مجازی دامنه شامل فاز پرتو می‌شود، باعث معکوسازی خصوصیت فاز اثر می‌شود. توجه کنید که ثابت تناسب بین پرتوهای سیگنال و مزدوج می‌تواند بیشتر از ۱ باشد. این آینه‌ای با ضریب بازتاب بیشتر از ۱۰۰% است، که یک بازتاب تقویت شده را ایجاد می‌کند. توان آن از دو موج پمپ ناشی می‌شود، که توسط فرایند تخلیه می‌شود. فرکانس موج مزدوج می‌تواند با موج سیگنال متفاوت باشد. اگر موج‌های پمپ دارای فرکانس ω۱ = ω۲ = ω باشند و موج سیگنال از نظر فرکانسی بیشتر باشد مانندω۳ = ω + Δω، آنگاه موج مزدوج دارای فرکانس ω۴ = ω — Δω خواهد بود. این عمل به چرخش فرکانس مشهور است.

منابع[ویرایش]