مزون: تفاوت میان نسخه‌ها

از ویکی‌پدیا، دانشنامهٔ آزاد
نمایش تاریخچه به صورت تعاملی
→ تفاوت قدیمی‌ترتفاوت جدیدتر ←
محتوای حذف‌شده محتوای افزوده‌شده
دیداریویکی‌متن
بدون خلاصۀ ویرایش
برچسب‌ها: جمع عربی واژگان فارسی ویرایشگر دیداری
بدون خلاصۀ ویرایش
برچسب‌ها: استفادهٔ زیاد از تگ یا الگوی سرخط متن دارای ویکی‌متن نامتناظر
خط ۱: خط ۱:
{{منبع}}
{{منبع}}
{{دیگر کاربردها}}
{{دیگر کاربردها}}
{{Infobox Particle
[[پرونده:Meson nonet - spin 0.svg|بندانگشتی]]
| bgcolour =
| name = مزون
| image = [[File:Meson nonet - spin 0.svg|200px]]
| caption = Mesons of spin 0 form a [[wikt:nonet|nonet]]
| num_types = ~140 ([[List of mesons|List]])
| composition = [[Composite particle|Composite]]—[[Quark]]s and [[Antiparticle|ضدکوارک]]s
| statistics = [[Bosonic]]
| group = [[هادرون]]s
| generation =
| interaction = [[Strong interaction|Strong]], [[Weak interaction|Weak]], [[Electromagnetic interaction|Electromagnetic]] and [[Gravity]]
| particle =
| antiparticle =
| status =
| theorized = [[Hideki Yukawa]] (1935)
| discovered = 1947
| symbol =
| mass = From 134.9 MeV/c<sup>2</sup> ({{ذرات زیر اتمی|pion0|link=yes}})<br/>to 9.460 GeV/c<sup>2</sup> ({{ذرات زیر اتمی|Upsilon|link=yes}})
| decay_time =
| decay_particle =
| electric_charge = −1&nbsp;[[elementary charge|e]], 0&nbsp;e, +1&nbsp;e
| color_charge =
| spin = 0, 1
| num_spin_states =
}}
این مقاله در مورد ذرات زیر اتمی است. برای نرم افزار، دیدن Meson (نرم افزار)
این مقاله در مورد ذرات زیر اتمی است. برای نرم افزار، دیدن Meson (نرم افزار)


خط ۳۳: خط ۵۷:
در طول جنگ جهانی دوم (1939-45) سالها تاخیر در تحقیقات ذرات زیر اتمی وجود داشت. اکثر فیزیکدانان در پروژه های کاربردی برای شرایط ضروری جنگی مشغول به کار بودند. هنگامی که جنگ در اوت 1945 به پایان رسید، بسیاری از فیزیکدانان به تدریج به تحقیقات صلح بازگشته اند. نخستین مزون واقعی که باید کشف شود، چیزی است که بعدا "پیک مازون" (یا پیه) نامیده می شود. این کشف در سال 1947 توسط Cecil Powell، César Lattes و Giuseppe Occhialini انجام شد که محصولات برفی کیهانی در دانشگاه بریستول انگلستان را بر اساس فیلم های عکاسی که در کوه های اند قرار داشتند، مورد بررسی قرار دادند. بعضی از این مزون ها در حدود جرمی مشابه با meson شناخته شده بودند، اما به نظر می رسید به آن فرو ریختن، منجر فیزیکدان رابرت مارشک به فرض در سال 1947 که در واقع یک مزون جدید و متفاوت است. در طول چند سال آینده، آزمایش های بیشتری نشان داد که پیون واقعا در تعاملات قوی دخیل بود. اعتقاد بر این، پیون (به عنوان یک ذره مجازی)، نیروی اصلی برای نیروی هسته ای در هسته اتمی است. دیگر مزونها، مانند مزون مجازی مجازی، در میانجیگری این نیرو نیز مشارکت دارند، اما به میزان کمتری. پس از کشف پیون، یوکوا در سال 1949 جایزه نوبل فیزیک را برای پیش بینی هایش اهدا کرد.
در طول جنگ جهانی دوم (1939-45) سالها تاخیر در تحقیقات ذرات زیر اتمی وجود داشت. اکثر فیزیکدانان در پروژه های کاربردی برای شرایط ضروری جنگی مشغول به کار بودند. هنگامی که جنگ در اوت 1945 به پایان رسید، بسیاری از فیزیکدانان به تدریج به تحقیقات صلح بازگشته اند. نخستین مزون واقعی که باید کشف شود، چیزی است که بعدا "پیک مازون" (یا پیه) نامیده می شود. این کشف در سال 1947 توسط Cecil Powell، César Lattes و Giuseppe Occhialini انجام شد که محصولات برفی کیهانی در دانشگاه بریستول انگلستان را بر اساس فیلم های عکاسی که در کوه های اند قرار داشتند، مورد بررسی قرار دادند. بعضی از این مزون ها در حدود جرمی مشابه با meson شناخته شده بودند، اما به نظر می رسید به آن فرو ریختن، منجر فیزیکدان رابرت مارشک به فرض در سال 1947 که در واقع یک مزون جدید و متفاوت است. در طول چند سال آینده، آزمایش های بیشتری نشان داد که پیون واقعا در تعاملات قوی دخیل بود. اعتقاد بر این، پیون (به عنوان یک ذره مجازی)، نیروی اصلی برای نیروی هسته ای در هسته اتمی است. دیگر مزونها، مانند مزون مجازی مجازی، در میانجیگری این نیرو نیز مشارکت دارند، اما به میزان کمتری. پس از کشف پیون، یوکوا در سال 1949 جایزه نوبل فیزیک را برای پیش بینی هایش اهدا کرد.


در گذشته، واژه مزون گاهی اوقات به معنی هر حامل نیرویی مانند "Z0 meson" بود که در مداخله تعامل ضعیف دخیل بود. [8] با این حال، این استفاده نادرست از نفع کاهش یافته است، و مزون ها در حال حاضر به عنوان ذرات تشکیل شده از جفت کوارک ها و antiquark ها تعریف شده است.
در گذشته، واژه مزون گاهی اوقات به معنی هر حامل نیرویی مانند "Z0 meson" بود که در مداخله تعامل ضعیف دخیل بود. [8] با این حال، این استفاده نادرست از نفع کاهش یافته است، و مزون ها در حال حاضر به عنوان ذرات تشکیل شده از جفت کوارک ها و ضدکوارک ها ها تعریف شده است.


== بررسی اجمالی ==
== بررسی اجمالی ==
خط ۴۵: خط ۶۹:


مقدار دیگری از حرکت زاویه ای کوانتومی وجود دارد که به نام زاویه حرکت مداری (تعداد کوانتوم L) است که با افزایش 1 ħ می شود که به دلیل کوارک هایی که در اطراف یکدیگر هستند نشان دهنده حرکت زاویه ای است. بنابراین، حرکت کامل زاویه ای (تعداد کوانتومی J) یک ذره، ترکیبی از حرکت زاویهای درونی (چرخش) و حرکت زاویه ای مدار است. این می تواند هر مقدار از J = | L - S | به J = | L + S |، با افزایش 1.
مقدار دیگری از حرکت زاویه ای کوانتومی وجود دارد که به نام زاویه حرکت مداری (تعداد کوانتوم L) است که با افزایش 1 ħ می شود که به دلیل کوارک هایی که در اطراف یکدیگر هستند نشان دهنده حرکت زاویه ای است. بنابراین، حرکت کامل زاویه ای (تعداد کوانتومی J) یک ذره، ترکیبی از حرکت زاویهای درونی (چرخش) و حرکت زاویه ای مدار است. این می تواند هر مقدار از J = | L - S | به J = | L + S |، با افزایش 1.
{|class="wikitable" style="margin-left: auto; margin-right; auto; text-align: center;"
|+Meson angular momentum quantum numbers for ''L'' = 0, 1, 2, 3
|-
! style="width:100px;"| [[Spin (physics)|''S'']]
! style="width:100px;"| [[Angular momentum operator|''L'']]
! style="width:100px;"| [[Total angular momentum|''J'']]
! style="width:100px;"| [[Parity (physics)|''P'']]<br>([[#Parity|See below]])
! style="width:100px;"| ''J''<sup>''P''</sup>
|-
|rowspan="4"| 0 || 0 || 0 || − || 0<sup>−</sup>
|-
| 1 || 1 || + || 1<sup>+</sup>
|-
| 2 || 2 || − || 2<sup>−</sup>
|-
| 3 || 3 || + || 3<sup>+</sup>
|-
|rowspan="4"| 1 || 0 || 1 || − ||1<sup>−</sup>
|-
| 1 || 2, 1, 0 || + || 2<sup>+</sup>, 1<sup>+</sup>, 0<sup>+</sup>
|-
| 2 || 3, 2, 1 || − || 3<sup>−</sup>, 2<sup>−</sup>, 1<sup>−</sup>
|-
| 3 || 4, 3, 2 || + || 4<sup>+</sup>, 3<sup>+</sup>, 2<sup>+</sup>
|}
فیزیکدانان ذره بیشتر علاقه مند به مزون با هیچ زاویهای حرکتی هستند (L = 0)، بنابراین دو گروه مزون بیشتر مورد مطالعه S = 1؛ L = 0 و S = 0؛ L = 0، که مربوط به J = 1 و J = 0 است، اگرچه آنها تنها نیستند. همچنین ممکن است ذرات J = 1 را از S = 0 و L = 1 بدست آوریم. چگونه می توانیم بین S = 1، L = 0 و S = 0، L = 1 مزون یک منطقه فعال تحقیق در طیف سنجی مزون باشد.


=== همبستگی ===
مزون به معنی میانه توسط دانشمندی ژاپنی به نام [[هیدکی یوکاوا]] پیشنهاد گردید زیرا نیروی کولنی در هسته باید از کنار هم قرار گرفتن [[پروتون]] جلوگیری می‌کرد این نظریه اعلام می‌کند که در هسته و توسط [[نوترون|نوترون‌ها]] ذراتی به نام مزون وجود دارد و این نیرو که اکنون [[نیروی قوی]] نامیده می‌شود از واپاشی هسته جلوگیری می‌کند ابتدا نظر بر مزون مو بود([[میون]]) که بعدها مشخص شد [[پیون]] است پیون ذره‌ای با اسپین صفر است که از هر طرف به آن نگاه کنیم به یک شکل به نظر می‌رسد مزون‌ها اکنون دسته‌ای از [[ذرات بنیادی]] را تشکیل می‌دهند که در تعریف چنین نامیده شده اند((ذراتی که دو [[کوارک]] سازنده‌ای آن است))
{{مقاله اصلی | همبستگی (فیزیک)}}
اگر جهان در یک آینه منعکس شده باشد، اکثر قوانین فیزیک، یکسان هستند - چیزها بدون توجه به آنچه که ما «چپ» نامیده می شود و آنچه که ما «درست» نامیده ایم، رفتار مشابهی دارند. این مفهوم انعکاس آینه به نام [[parity (physics) | parity]] ('' P '') نامیده می شود. [[گرانش]]، [[نیروی الکترومغناطیسی]] و [[تعامل قوی]] به طور یکسان رفتار می کنند بدون در نظر گرفتن اینکه آیا جهان در یک آینه بازتاب می یابد یا خیر، و به این ترتیب به [[P- تقارن [حفظ هم]] (تقارن P). با این حال، [[تعامل ضعیف]] '' '' را "تعریف" چپ "را از" حق "، یک پدیده به نام [[نقض parity]] (P-نقض).
بر اساس این، ممکن است فکر کنید که اگر [[wavefunction]] برای هر ذره (به طور دقیق، [[میدان کوانتومی]] برای هر نوع ذره به طور همزمان معکوس شود، سپس مجموعه ای از موج های جدید کاملا برآورده می شود قوانین فیزیک (به جز تعامل ضعیف). معلوم می شود که این کاملا درست نیست: برای این که معادلات رضایت داشته باشند، موج فوکوس نوع خاصی از ذرات باید توسط & minus 1 ضرب شود، علاوه بر اینکه معکوس شود. گفته می شود چنین نوع ذرات دارای پارتی '' منفی '' یا '' odd '' ('' P '' & nbsp؛ = & nbsp؛ & منفی 1؛ در حالی که ذرات دیگر گفته می شود "مثبت" یا "حتی" برابر ('' P '' & nbsp؛ = & nbsp؛ +1، و یا به جای "P" & nbsp؛ = & nbsp؛ +).


برای مزون ها، نسبت به حرکت زاویه ای مدار به رابطه: <ref name = PDGQuarkmodel> C است. Amsler 'et al.' (2008): [http://pdg.lbl.gov/2008/reviews/quarkmodrpp.pdf مدل کوارک] </ ref>
'''انواع مزون‌ها: '''
:<math>P = \left( -1 \right)^{L+1}</math>


جایی که '' L '' نتیجه حاصل از همسان [[هماهنگی کروی]] [[wavefunction]] می باشد. "+ & nbsp؛ 1" حاصل این واقعیت است که طبق معادله [[معادله دیراکس]] یک کوارک و یک ضدقارق در مقابل تقارن ذاتی قرار دارند. بنابراین تقارن ذاتی یک مزون، محصول تقارن ذاتی کوارک (1) و ضدقارق (و منفی 1) است. همانطور که اینها متفاوتند، محصولاتشان منفی است 1 و بنابراین "+ & nbsp؛ 1" که در نمای نمایش داده میشود، کمک میکند.
== مو مزون (M-Meson) ==
جرم مو مزون تقریباً ۸/۱ جرم پروتون می‌باشد.
مومزون‌ها فقط می‌توانند به صورت مثبت یا منفی باشند، مومزون خنثی وجود ندارد.
این ذرات به نوبه خود [[ضد ذره]] هم دارند مثلاً ضد ذره مومزون منفی، مومزون مثبت می‌باشد.
بواسطه وجود تأثیرات متقابل عمومی یک مومزون ممکن است به یک [[الکترون]] و دو [[نوترنیو]] تجزیه شود.
مومزون منفی دارای نیم عمر ۲٫۳X۱۰-۶ ثانیه می‌باشد. بواسطه چنین تأثیر متقابل که بین سه ذره فوق (الکترون، مومزون و نوترینو) در حالت عادی وجود دارد آنها را [[لپتون]] ([[لپتون]]) نیز می‌نامند.


به عنوان یک نتیجه، تمام مزون ها بدون حرکت حرکتی ('' L '' و nbsp؛ = & nbsp؛ 0) دارای پارتی عدد ('' P '' & nbsp؛ = & nbsp؛ & منفی 1).
== پی مزون (P-Meson) ==


=== C-parity ===
جرم پی مزون تقریباً ۷/۱ جرم [[پروتون]] می‌باشد.
{{مقاله اصلی | C-parity}}
پی مزون‌ها بصورت مثبت یا منفی یا خنثی وجود دارند.
C-parity تنها برای مزون هایی است که آنتی اکسیدان های خود (یعنی مزون های خنثی) را تعریف می کنند. این نشان دهنده این است که آیا موجفون مزون با مبادله کوارک آنها با ضدقارق خود باقی می ماند یا خیر. <ref name = SozziC> M.S. Sozzi (2008b) </ ref> اگر
این ذرات نیز به نوبه خود ضد ذره هم دارند مثلاً ضد ذره پی مزون مثبت ذره پی مزون منفی است. شبیه فوتون، پی مزون خنثی با ضد ذره خود یکسان است.
: <math> | q \ bar {q} \ rangle = | \ bar {q} q \ rangle </ math>
پی مزون کوبورچه توسط دانشمند ژاپنی [[یوکاوا]] ([[Yukowa]]) در سال ۱۹۳۵ پیش بینی شده بود.
سپس، مزون "C +" است (C & nbsp؛ = & nbsp؛ +1). از سوی دیگر، اگر
ذرات هسته‌ای بطور مداوم ذرات پی مزون را مبادله می‌کنند. این تبادل شباهتی به ظهور نیروهای الکتریکی دارد که در اثر نشر و جذب دائم کوانتای [[تابش الکترومغناطیسی]] به‌وسیله یک بار الکتریکی حاصل می‌شود.
: <math> | q \ bar {q} \ rangle = - | \ bar {q} q \ rangle </ math>
پی مزون‌ها می‌توانند در برخورد [[پروتون|پروتون‌هایی]] با انرژی چند صد میلیون الکترون ولت تولید شوند. در این حالت انرژی جنبشی ذرات هسته‌ای مستقما به جرم سکون پی مزون تبدیل می‌شود.
سپس مزون "C عجیب" (C & nbsp؛ = & nbsp؛ -1) است.


C-parity به ندرت مورد مطالعه قرار می گیرد، اما بیشتر در ترکیب با P-parity به [[CP-parity]] مورد مطالعه قرار می گیرد. تصور می شد که CP-parity حفظ شود، اما بعدها در [[تعامل ضعیف]] نقض شد. <ref name = "Cronin"> J.W. Cronin (1980) </ ref> <ref name = "Fitch"> V.L. Fitch (1980) </ ref> <ref name = SozziCP> M.S. Sozzi (2008c) </ ref>
== طرح کلی واکنش‌های بین [[ذرات بنیادی]] ==


=== G-parity ===
[[پروتون]] + [[نوترون]] +پی مزون مثبت <--- [[پروتون]] + [[پروتون]]
{{مقاله اصلی | G-parity}}
همبستگی G یک تعریف از همبستگی C است. به جای صرفا مقایسه عملکرد موج پس از مبادله کوارک ها و ضد کوارک ها، موجک عملکرد را بعد از مبادله مزون برای ضدمزون متناظر بدون در نظر گرفتن محتوای کوارک مقایسه می کند. گوتفرید، V.F. Weisskopf (1986) </ ref>


اگر
[[پروتون]] +[[پروتون]] +پی مزون منفی <--- [[پروتون]] + [[نوترون]]
: <math> | q_1 \ bar {q_2} \ rangle = | \ bar {q_1} q_2 \ rangle </ math>
سپس، مزون "G +" (G & nbsp؛ = & nbsp؛ +1) است. از سوی دیگر، اگر
: <math> | q_1 \ bar {q_2} \ rangle = - | \ bar {q_1} q_2 \ rangle </ math>
سپس مزون "G عجیب" (G & nbsp؛ = & nbsp؛ -1) است.


=== ایسپسین و شارژ ===
[[نوترون]] + پی مزون مثبت <--- [[اشعه گاما]] + [[پروتون]]
{{مقاله اصلی | ایزوپسین}}
{{anchor | Isospin_breaking}}
[[پرونده: Meson nonet - spin 0.svg | thumb | 200px |
ترکیبی از یک کوارک، یک یا دو، و یک ضدکوارک در، {{nowrap | J <sup> P </ sup> {{=}} 0 <sup> - </ sup>}} فرم پیکربندی a [[wikt: nonet | nonet]].]]
[[پرونده: Meson nonet - spin 1.svg | thumb | 200px | ترکیبی از یک کوارک، یک یا دو، و یک ضدکوارک در زیر {{nowrap | j <sup> P </ sup> {{=}} 1 <sup> - </ sup>}} یک نیت تشکیل دهید.]]


مفهوم ایسپسین برای اولین بار توسط [[ورنر هایزنبرگ]] در سال 1932 پیشنهاد شد تا ارتباطات بین پروتون ها و نوترون ها را تحت [[تعامل قوی]] توضیح دهد. <ref> W. هایزنبرگ (1932) </ ref> اگر چه آنها اتهامات الکتریکی متفاوت داشتند، توده هایشان خیلی شبیه بودند که فیزیکدانان معتقد بودند که آنها در واقع ذرات یکسان هستند. اتهامات مختلف الکتریکی به عنوان نتیجه برخی از تحریک ناشناخته شبیه به چرخش توضیح داده شد. این ناشناخته بعدا توسط "[یوجین وایگرن]" در سال 1937 به عنوان "ایزوپن" نامگذاری شد. <ref> E. Wigner (1937) </ ref> هنگامی که اولین مزونها کشف شد، آنها نیز از طریق چشم ایزوپسین دیده می شدند و بنابراین سه pions ذره ی یکسان بودند، اما در حالت های مختلف ایسپسین.
[[پروتون]] + پی مزون منفی <--- [[اشعه گاما]] + [[نوترون]]


این باور طول کشید تا [Murray Gell-Mann] مدل [[کوارک]] را در سال 1964 پیشنهاد کرد (شامل در ابتدا تنها کوارکهای u، d و s). <ref> M. Gell-Mann (1964) </ ref> موفقیت مدل ایزوپسین در حال حاضر به دلیل توده های مشابه کوارک های u و d دیده می شود. از آنجا که کوارک ها u و d توده های مشابه دارند، ذرات ساخته شده از همان تعداد آنها نیز توده های مشابه دارند. دقیقا مشخصه u و d کوارک ترکیب هزینه را تعیین می کند، زیرا کوارک ها شما را در معرض بار + {{frac | 2 | 3}} در حالیکه d کوارک ها حمل می کنند - {{frac | 1 | 3}}. به عنوان مثال، سه پیون ها دارای اتهامات مختلف هستند ({{SubatomicParticle | Pion +}} {{SubatomicParticle | up quark}} {{SubatomicParticle | anti ضدکوارک}}) {{SubatomicParticle | Pion0}} (a [[کوانتومی ] {{SubatomicParticle | بالا کوارک}} {{SubatomicParticle | تا ضدکوارک}} و {{SubatomicParticle | پایین کوارک}} {{SubatomicParticle | پایین ضدکوارک}} {{SubatomicParticle | Pion}} {{{ {{{{val | 140 | u = MeV / c2}}) همانطور که هر کدام از یک عدد مشابه از مجموع بالا و پایین کوارک و ضدکوارک. در مدل ایزوپسین، آنها در ذرات مختلف در حالت متخلخل ذکر شده اند.
== کامزون (K-Meson) ==


ریاضیات ایزوپسین پس از چرخش مدل سازی شد. پیش بینی های ایسپسین با افزایش 1 به همان اندازه اسپین متفاوت بود و هر طرح یک "[حالت دولت کوانتومی]" بود. از آنجا که "ذره پیه" دارای سه "حالت شارژ" بود، گفته شده است از ایزوپین "I" & nbsp؛ = & nbsp؛ 1. {{SubatomicParticle | Pion +}}، {{SubatomicParticle | Pion0}}، و {{SubatomicParticle | Pion}}}، با پیش بینیهای ایزوپسین، 'I' '<sub> 3 </ sub> & nbsp ؛ = & nbsp؛ 1+؛ «I» <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ 0؛ و «I» <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ مثال دیگر "[[rho meson | rho particulate]]" است، همچنین با سه حالت شارژ شده است. "states charged" {{SubatomicParticle | rho +}}، {{SubatomicParticle | rho0}}، و {{SubatomicParticle | rho-}}، مطابق با پیش بینیهای ایزوفسین، 'I' '<sub> 3 </ sub> & nbsp ؛ = & nbsp؛ 1+؛ «I» <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ 0؛ و «I» <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ بعدها متوجه شدیم که پیش بینی های ایزوفسین نسبت به ذرات کوارک بالا و پایین ذرات مربوط به رابطه است
جرم کا مزون تقریباً ۴/۱ جرم [[پروتون]] می‌باشد.
: <math> I_3 = \ frac {1} {2} [(n_u-n_ \ bar {u}) - (n_d-n_ \ bar {d})]، </ math>
کامزون‌ها بصورت منفی، مثبت و خنثی شناخته شده‌اند.
این ذرات به نوبه خود ضد ذره هم دارند مثلاً ضد ذره کامزون منفی، کامزون مثبت می‌باشد.در صورتیکه ضد ذره کامزون خنثی خودش می‌باشد.
بواسطه جرم بزرگ کامزون این ذرات با تنوع بیشتری تجزیه می‌شود. دوره تجزیه یک کامزون باردار ۰٫۸۵X۱۰-۸ ثانیه می‌باشد.
{{داده‌های کتابخانه‌ای}}


جایی که '' n '' 's تعداد کورک و ضدکوارک بالا و پایین است.
{{ذرات بنیادی-خرد}}
{{ذرات بنیادی}}


در تصویر "ایسپسین"، سه pions و three rhos به عنوان حالت های مختلف دو ذره شناخته می شدند. با این حال، در مدل کوارک، راس حالت های هیجان انگیز از پیک ها است. ایسپسین، هرچند تصویری نادرست از چیزها را انتقال می دهد، هنوز برای طبقه بندی آدرن ها استفاده می شود، که منجر به نامگذاری نامطلوب و غالبا گیج کننده می شود. از آنجا که مزونها هادرونها هستند، طبقه بندی ایزوپسین نیز با استفاده از «من» <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ + {{frac | 1 | 2}} برای کوارکها و پایین ضدقارقها و « 'I' <sub> 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ - {{frac | 1 | 2}} برای بالا بردن تقلید و کوارک پایین.
[[رده:مزون‌ها]]

=== عدد کوانتومی طعم ===
{{مقاله اصلی | طعم (فیزیک ذرات) # شماره کوانتوم فلاور}}
[[strangeness]] [[عدد کوانتوم طعم | تعداد کوانتومی]] '' S '' (نه با چرخش اشتباه گرفته شده) متوجه شد که بالا و پایین همراه با توده ذره است. توده بالاتر، بیگانه تر است (بیشتر کوارک ها). ذرات را می توان با پیش بینی های مصنوعی (مربوط به شارژ) و غریب (جرم) (نگاه کنید به اعداد غیر ید غیر) توصیف می شود. همانطور که کوارکهای دیگر کشف شد، تعداد کوانتومی جدیدی برای توصیف مشابهی از udc و udb nonets وجود دارد. از آنجا که تنها توده ی تو و d مشابه هستند، این شرح توده و شار ذرات از نظر ایزوپسین و عناصر کوانتومی طعم فقط برای nonets ساخته شده از یک تو، یک د و یکی دیگر از کوارک خوب کار می کند و تجزیه برای nonets دیگر برای مثال ucb nonet). اگر کروک ها یکسان بودند، رفتار آنها "متقارن" خواهد بود، زیرا همه آنها با توجه به تعامل قوی رفتار دقیق دارند. با این حال، به عنوان کوارک ها یک جرم واحد ندارند، آنها به طور یکسان تعامل ندارند (دقیقا مثل یک الکترون که در میدان الکتریکی قرار می گیرد، بیش از یک پروتون که به دلیل توده سبک تر آن در همان میدان قرار دارد، شتاب می دهد) و تقارن گفته می شود [[تقارن شکسته شکسته]].

مشخص شد که اتهام ('Q') مربوط به طرح ریزش ایزوفسین ('' I '' <sub> 3 </ sub>)، [[تعداد باریم]] ('' B '') و عطر و طعم ([Gell-Mann-Nishijima formula]]: <ref name = Wong> SSM Wong ('' S ''، '' C ''، 'B' '،' '' '،' 'T' ') (1998) </ ref>
: <math> Q = I_3 + \ frac {1} {2} (B + S + C + B ^ \ prime + T)، </ math>

[] [] [] [] [،] [،] [،] [،] [،]، [،]،،،،،،،،،،،،،،،،،، ]] و [[topness]] عدد کوانتومی عطر به ترتیب. آنها به تعداد عجیب و غریب، جذابیت، پایین، و کوارک برتر و ضدکارت با توجه به روابط مرتبط هستند:
:<math>S=-(n_s-n_\bar{s})</math>
:<math>C=+(n_c-n_\bar{c})</math>
:<math>B^\prime=-(n_b-n_\bar{b})</math>
:<math>T=+(n_t-n_\bar{t}),</math>

به این معنی که فرمول Gell-Mann-Nishijima معادل بیان شارژ از لحاظ محتوای کوارک است.
:<math>Q=\frac{2}{3}[(n_u-n_\bar{u})+(n_c-n_\bar{c})+(n_t-n_\bar{t})]-\frac{1}{3}[(n_d-n_\bar{d})+(n_s-n_\bar{s})+(n_b-n_\bar{b})].</math>

== طبقه بندی ==
مونون ها به دسته های [[ایزوپین]] ('' I '')، [[کل حرکت زاویه ای]] ('' J '')، [[parity (فیزیک)]] (('' P '')، [[G-parity]] ('' G '') یا [[C-parity]] ('' C '') هنگامی که قابل اجرا است، و [[کوارک]] (q) محتوا. قوانین طبقه بندی توسط [[گروه داده های ذرات]] تعریف شده اند و پیچیده هستند. <ref name = PDGMesonsymbols> C. Amsler 'et al.' (2008): [http://pdg.lbl.gov/2008/reviews/namingrpp.pdf طرح نامگذاری برای هادرون ها] </ ref> قوانین زیر در فرم جدول برای سادگی ارائه می شوند .

=== انواع مزون ===

با توجه به پیکربندی چرخشی آنها، مزون ها به نوع ها طبقه بندی می شوند. برخی از پیکربندی های خاص نامهای خاص براساس خواص ریاضی پیکربندی چرخش آنها داده می شود.

<center>
{| class="wikitable" style="margin:auto; text-align:center;"
|+Types of mesons<ref>W.E. Burcham, M. Jobes (1995)</ref>
|-
! style="width:150px;"|Type
! style="width:60px;"| [[Spin (physics)|''S'']]
! style="width:60px;"| [[Angular momentum operator|''L'']]
! style="width:60px;"| [[Parity (physics)|''P'']]
! style="width:60px;"| [[Total angular momentum|''J'']]
! style="width:60px;"| ''J''<sup>''P''</sup>
|-
| [[Pseudoscalar meson]] || 0 || 0 || − || 0 || 0<sup>−</sup>
|-
| [[Pseudovector meson]] || 0, 1 || 1 || + || 1 || 1<sup>+</sup>
|-
| [[Vector meson]] || 1 || 0, 2 || − || 1 || 1<sup>−</sup>
|-
| [[Scalar meson]] || 1 || 1 || + || 0 || 0<sup>+</sup>
|-
| [[Tensor meson]] || 1 || 1, 3 || + || 2 || 2<sup>+</sup>
|}
</center>

=== نامگذاری ===

==== مزون فلوئور ====
مزون های فاقد مزون مزون های ساخته شده از جفت کوارک و ضدقوسی از عطر و طعم مشابه هستند (تمام عدد کوانتومی عطر آنها] صفر هستند: '' [[Strangeness | S]] '' = 0، '' [[Charm (کوانتوم شماره) | C]] '= 0، [[Bottomness |' B ']؛]] = 0،' '[[Topness | T]]' '= 0). <ref name = note> برای هدف از nomenclature، projection of isospin '' I '' <sub> 3 </ sub> یک عدد کوانتومی عطر نیست. این بدان معنی است که مازون پیه شارژ شده (π <sup> ± </ sup>، a <sup> ± </ sup>، b <sup> ± </ sup>، و ρ <sup> ± </ sup> مزون ها) از قوانین مزون های خوش طعق پیروی می کنند، حتی اگر واقعا "بی عیب و نقص" نباشند. </ ref> قوانین برای مزون های بدون flavourless عبارتند از: <ref name = PDGMesonsymbols />

<center>
{|class="wikitable" style="text-align:center"
|+Nomenclature of flavourless mesons
|-
! {{SubatomicParticle|quark}}{{SubatomicParticle|antiquark}} content !! [[Total angular momentum|''J'']] <sup>[[Parity (physics)|''P'']][[C-parity|''C'']]{{ref|Cparity|†}}</sup>→<br>[[Isospin|''I'']] ↓!! 0<sup>−+</sup>, 2<sup>−+</sup>, 4<sup>−+</sup>, ... !! 1<sup>+−</sup>, 3<sup>+−</sup>, 5<sup>+−</sup>, ... !! 1<sup>−−</sup>, 2<sup>−−</sup>, 3<sup>−−</sup>, ... !! 0<sup>++</sup>, 1<sup>++</sup>, 2<sup>++</sup>, ...
|-
|{{SubatomicParticle|up quark}}{{SubatomicParticle|down antiquark}}<br><math>\mathrm{\tfrac{u\bar{u} - d\bar{d}}{\sqrt{2}}}</math><br>{{SubatomicParticle|down quark}}{{SubatomicParticle|up antiquark}} || 1 || {{SubatomicParticle|link=yes|pion+}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|pion0}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|pion-}} || b<sup>+</sup><br>b<sup>0</sup><br>b<sup>−</sup> || {{SubatomicParticle|link=yes|rho+}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|rho0}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|rho-}} || a<sup>+</sup><br>a<sup>0</sup><br>a<sup>−</sup>
|-
|Mix of {{SubatomicParticle|up quark}}{{SubatomicParticle|up antiquark}}, {{SubatomicParticle|down quark}}{{SubatomicParticle|down antiquark}}, {{SubatomicParticle|strange quark}}{{SubatomicParticle|strange antiquark}} || 0 || {{SubatomicParticle|link=yes|Eta}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|Eta prime}} || h<br>h&prime; || {{SubatomicParticle|link=yes|omega meson}}<br>{{SubatomicParticle|link=yes|phi meson}} || f<br>f&prime;
|-
|{{SubatomicParticle|Charm quark}}{{SubatomicParticle|Charm antiquark}} || 0 || {{SubatomicParticle|link=yes|Charmed Eta}} || h<sub>c</sub> || ψ{{ref|JPsi|††}} || χ<sub>c</sub>
|-
|{{SubatomicParticle|Bottom quark}}{{SubatomicParticle|Bottom antiquark}} || 0 || {{SubatomicParticle|link=yes|Bottom Eta}} || h<sub>b</sub> || {{SubatomicParticle|link=yes|Upsilon}} || χ<sub>b</sub>
|-
|{{SubatomicParticle|Top quark}}{{SubatomicParticle|Top antiquark}} || 0 || {{SubatomicParticle|link=yes|Top Eta}} || h<sub>t</sub> || {{SubatomicParticle|link=yes|Theta meson}} || χ<sub>t</sub>
|}
<sup>†</sup> {{note|Cparity}} The C parity is only relevant to neutral mesons.<br>
<sup>††</sup> {{note|JPsi}} For ''J''<sup>''PC''</sup>=1<sup>−−</sup>, the ψ is called the {{SubatomicParticle|link=yes|J/Psi}}
</center>

علاوه بر این:
* هنگامی که [[طیف سنجی طیف سنجی مسیون]] از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
* هنگامی که حالت طیفی ناشناخته باشد، جرم (در [[electronvolt | MeV]] / '' [[سرعت نور | c]] '' <sup> 2 </ sup>) در پرانتز اضافه می شود.
* هنگامی که مزون در [[زمین زمین]] باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.

==== مزون طعم دار ====
مزون طعم دار مزون های ساخته شده از جفت کوارک و ضد قارچ ها از طعم های مختلف است. این قوانین در این مورد ساده تر است: نماد اصلی به کوارک سنگین تر بستگی دارد، عددی به اتهام بستگی دارد، و زیر (در صورت وجود) به کوارک سبک تر بستگی دارد. در فرم جدول، آنها عبارتند از:<ref name=PDGMesonsymbols/>

<center>
{|class="wikitable" style="text-align:center"
|+Nomenclature of flavoured mesons
|-
!antiquark →<br>quark ↓ !! up !! down !! charm !! strange !! top !! bottom
|-
| up || — ||<ref name=note/> || {{SubatomicParticle|link=yes|AntiD0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Kaon+}} || {{SubatomicParticle|link=yes|AntiT0}}|| {{SubatomicParticle|link=yes|B+}}
|-
| down ||<ref name=note/> || — || {{SubatomicParticle|link=yes|D-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Kaon0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|T-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|B0}}
|-
| charm || {{SubatomicParticle|link=yes|D0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|D+}} || — || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange D+}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Charmed AntiT0}}|| {{SubatomicParticle|link=yes|Charmed B+}}
|-
| strange || {{SubatomicParticle|link=yes|Kaon-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|AntiKaon0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange D-}} || — || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange T-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange B0}}
|-
| top || {{SubatomicParticle|link=yes|T0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|T+}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Charmed T0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange T+}} || — ||{{SubatomicParticle|link=yes|Bottom T+}}
|-
| bottom || {{SubatomicParticle|link=yes|B-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|antiB0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Charmed B-}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Strange AntiB0}} || {{SubatomicParticle|link=yes|Bottom T-}} || —
|}
</center>

علاوه بر این:
* اگر [[Total momentum | J ']]] <sup> [[Parity (physics) |' 'P']]] </ sup> در "سری طبیعی" (یعنی [[Total angular <sup> </ sup>، <sup> <sup> <sup> <sup> </ sup> ، 2 <sup> + </ sup>، 3 <sup> - </ sup>، ...)، یک علامت * اضافه می شود.
* اگر مزون pseudoscalar نیست ([[مجموع حرکت زاویه ای | '' J ']]] <sup> [[پاری (فیزیک) |' 'P']] </ sup> = 0 <sup> - </ sup>) یا بردار ([[Total momentum | '' J '']]] <sup> [[Parity (physics) | '' P ']]] </ sup> = 1 <sup> - </ sup> )، '' J '' به عنوان زیرنویس اضافه می شود.
* هنگامی که [[طیف سنجی طیف سنجی مسیون]] از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
* هنگامی که وضعیت طیفسنجی ناشناخته است، جرم (در [[electronvolt | MeV)] / [[سرعت نور | '' c ']] <sup> 2 </ sup>) در پرانتز اضافه می شود.
* هنگامی که مزون در [[زمین زمین]] باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.
== مزون های عجیب و غریب ==
{{اصلی مقاله | مزون عجیب و غریب}}
شواهد تجربی برای ذراتی که [[هادرون]] هستند (یعنی از کوارکها تشکیل شده است) و با خنثی رنگ با صفر صفر باریون وجود دارد و بنابراین با تعریف مرسوم مزونها است. با این حال، این ذرات از یک جفت کوارک-ضد کوارک تشکیل نمی شوند، همانطور که همه مزون های متعارف دیگر مورد بحث قرار گرفته است. یک رده پیش بینی برای این ذرات [[مزون عجیب]] است.

حداقل پنج تن رزونانس عجیب و غریب مزون وجود دارد که توسط دو یا چند آزمایش مستقل تایید شده است. از لحاظ آماری مهمترین آنها [[Z (4430)]] است که توسط آزمایش [[Belle Experiment]] در سال 2007 کشف شده و تایید شده توسط [[LHCb]] در سال 2014 می باشد. این یک نامزد برای [[tetraquark] ]: یک ذره متشکل از دو کوارک و دو antiquark <ref name = LHCbZ4430TQuark> همکاران LHCb (2014): [http://arxiv.org/abs/1404.1903 مشاهدات شخصیت رزونانس Z (4430) - دولت] </ ref> مقاله اصلی در مورد رزونانس ذرات دیگر که نامزدها برای مزون های عجیب و غریب هستند را ببینید.

== فهرست ==
{{صفحه اصلی | لیست مزون ها}}

== همچنین ببینید ==
{{کتابهای Wikipedia
| 1 = ماده هادرونیک
| 3 = ذرات مدل استاندارد
}}
* [[مدل استاندارد]]
* [[مولکول مزانشمی]]
{{پاک کن}}

== یادداشت ها ==
{{Reflist | 30em}}
== منابع ==
{{refbegin}}
* <! - بدون استناد استناد، باید برخی داشته باشد -> {{quote book | title = Symmetries Discrete and Violation CP: From Experiment to Theory؛ ناشر = [[انتشارات دانشگاه آکسفورد]] | year = 2008a | isbn = 0 -19-929666-9 | pages = 15-87 | chapter = parity | author = MS Sozzi}}
* {{توضیح کتاب \ title = Symmetries گسسته و CP نقض: از آزمایش به نظریه | ناشر = [[انتشارات دانشگاه آکسفورد]] | year = 2008b | isbn = 0-19-929666-9 | pages = 88-120 | chapter = همبستگی شارژ | نویسنده = MS Sozzi}}
* {{توضیح کتاب \ title = Symmetries گسسته و CP نقض: از آزمایش به نظریه | ناشر = [[انتشارات دانشگاه آکسفورد]] | year = 2008c | isbn = 0-19-929666-9 | pages = 231-275 | chapter = CP-Symmetry | author = MS Sozzi}}
* {{مجله | year = 2008 | title = بررسی فیزیک ذرات | journal = [[فیزیک نامه B]] | حجم = 667 | شماره = 1 | صفحات = 1-1340 | bibcode = 2008PhLB..667 ... .1A | doi = 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 | author = C. Amsler ([[گروه داده ذرات]]) | نمایشگر-نویسندگان = etal | url = http: //scipp.ucsc.edu/٪7Ehaber/pubs/Review_of_Particle_Physics_2014.pdf}}
* {{توضیح کتاب | title = فیزیک هسته ای معرفی شده | ناشر = [[جان ویلی و پسران]] | year = 1998 | isbn = 0-471-23973-9 | edition = 2 | location = نیویورک (نیویورک) | صفحات = 21-56 | فصل = ساختار هستول | author = SSM وانگ}}
* {{توضیح کتاب | عنوان = فیزیک هسته ای و ذرات | انتشارات = [[انتشارات لانگمن]] | سال = 1995 | isbn = 0-582-45088-8 | چاپ = 2 | نویسنده = W.E. Burcham، M. Jobes}}
* {{توضیح کتاب | title = مقدمه ای بر ذرات ابتدایی | ناشر = [[Wiley-VCH]] | year = 2008 | isbn = 978-3-527-40601-2 | edition = 2nd | author = D. گریفیتس}}
* <! - unused -> {{توضیح کتاب | title = اصول مکانیک کوانتومی | ناشر = [[Plenum Press]] | year = 1994 | isbn = 0-306-44790-8 | edition = 2nd | location = نیویورک (نیویورک) | author = R. شانکار}}
* {{مجله | year = 1989 | title = آزمایش با پرتوهای نوترینو با انرژی بالا | مجله = [[نظر فیزیک مدرن]] | حجم = 61 | شماره = 3 | صفحات = 533-545 | bibcode = 1989RVMP .. .61..533S | doi = 10.1103 / RevModPhys.61.533 | author = J. استینبرگر}}
* {{توضیح کتاب \ title = مفاهیم فیزیک ذرات \ ناشر = [[انتشارات دانشگاه آکسفورد]] | year = 1986 | isbn = 0-19-503393-0 | volume = 2 | pages = 303-311 | chapter = طیف سنجی: G-parity | author = K. گوتفرید، V.F. Weisskopf}}
* {{cite web | url = http: //nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1980/cronin-lecture.pdf | title = نقض تقارب CP - جستجو برای مبدأ آن | year = 1980 | publisher = [[ بنیاد نوبل]] | author = JW کرونین}}
* {{سایتی وب | url = http: //nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1980/fitch-lecture.pdf | title = کشف تقارن تساوی شارژ-کنجوگایی نامتقارن | سال = 1980 | ناشر = [[The بنیاد نوبل]] | author = VL Fitch}}
* {{مجله | last2 = Hom | first2 = D را ذکر کنید | last3 = Lederman | first3 = L. | last4 = Sens | first4 = J | last5 = Snyder | first5 = H. | last6 = یو | first6 = J. | last7 = Appel | first7 = J | last8 = براون | first8 = B. | last9 = براون | first9 = C. | year = 1977 | title = مشاهده یک رزونانس Dimuon در 9.5 Gev در برخورد 400 هسته پروتون با هسته | journal = [[Physical Review Letters]] | volume = 39 | issue = 5 | pages = 252-255 | bibcode = 1977PhRvL..39..252H | doi = 10.1103 / PhysRevLett.39.252 | author = SW Herb '' و همکاران '' | last10 = Innes | first10 = W | last11 = Ueno | first11 = K | last12 = Yamanouchi | first12 = T. last13 = Ito | first13 = A | last14 = Jostlein | first14 = H. آخرین15 = کاپلان | first15 = D | آخرین16 = Kephart | first16 = R | نمایش نویسندگان = 8}}

* {{ذکر مجله | last2 = Becker | first2 = U. | last3 = Biggs | first3 = P. | last4 = برگر | first4 = J | last5 = Chen | first5 = M | last6 = Everhart | first6 = G. | last7 = Goldhagen | first7 = P. | last8 = leong | first8 = J. | last9 = McCorriston | first9 = T. | year = 1974 | title = بررسی تجربی یک ذره سنگین | J = مجله = [[مجله فیزیکی بررسی]] | حجم = 33 | شماره = 23 | صفحات = 1404-1406 | bibcode = 1974PhRvL..33.1404A | doi = 10.1103 / PhysRevLett.33.1404 | author = JJ Aubert '' و همکاران '' | last10 = Rhoades | first10 = T | last11 = Rohde | first11 = M | last12 = Ting | first12 = Samuel | last13 = Wu | first13 = Sau | last14 = Lee | first14 = Y | display-authors = 8}}
* {{مجله مجله | last2 = Boyarski | first2 = A | | last3 = Breidenbach | first3 = M | last4 = Bulos | first4 = F. | last5 = داکین | first5 = J. | last6 = Feldman | first6 = G. | last7 = فیشر | first7 = G. | last8 = Fryberger | first8 = D. | last9 = هانسون | first9 = G. | year = 1974 | title = کشف یک رزونانس باریک در e <sup> + </ sup> e <sup> - </ sup> انقراض | journal = [[نامه های فیزیکی بررسی]] | volume = 33 | issue = 23 | صفحات = 1406-1408 | bibcode = 1974PhRvL..33.1406A | doi = 10.1103 / PhysRevLett.33.1406 | author = JE آگوستین 'و همکاران' '| last10 = ژان ماری | first10 = B | last11 = لارسن | first11 = R | last12 = Lüth | first12 = V | last13 = Lynch | first13 = H. last14 = Lyon | first14 = D | last15 = Morehouse | first15 = C | last16 = Paterson | first16 = J | last17 = Perl | first17 = M | last18 = Richter | first18 = B | last19 = Rapidis | first19 = P. | last20 = Schwitters | first20 = R | آخرین21 = Tanenbaum | first21 = W | last22 = Vannucci | first22 = F. | last23 = Abrams | first23 = G | last24 = Briggs | first24 = D | last25 = Chinowsky | first25 = W آخرین 26 = فریدبرگ | first26 = C | last27 = Goldhaber | first27 = G | last28 = Hollebeek | first28 = R | last29 = Kadyk | first29 = J | last30 = Lulu | first30 = B | display-authors = 8}}
* {{مجله | year = 1964 | title = مقدمه ای از Baryons and Mesons | journal = [[Physics Letters]] | حجم = 8 | شماره = 3 | صفحات = 214-215 | bibcode = 1964PhL ..... 8..214G | doi = 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 | author = M. گمل من}}
* {{مجله | year = 1965 | title = تعاملات 200 MeV π ± -Mesons با پیشنهاد مجتمع هسته ای برای بررسی تعاملات 200 MeV π ± -Mesons با هسته مجتمع | url = http://cdsweb.cern.ch/record/1117270/files/CM-P00073662.pdf|journal=CERN اسناد | حجم = 3 | شماره = 5 | صفحات = | نویسنده = [[اصفهان احمد]]}}
* {{cite book | url = https: //books.google.com/books؟ id = mHvE-OyY3OsC & pg = PA315 & lpg = PA315 # v = onepage & q = & f = false | title = فیزیکدانان بزرگ از گالیله به انیشتین | ناشر = [[انتشارات داور]] | year = 1988 | isbn = 978-0-486-25767-9 | edition = Reprint | page = 315 | نویسنده = G. Gamow | Origyear = 1961}}
* {{مجله | year = 1937 | title = بر پیامدهای تقارن همیلتونین هسته ای در طیف کروی هسته | مجله = [[بررسی فیزیکی]] | حجم = 51 | شماره = 2 | صفحات = 106-119 | bibcode = 1937PhRv ... 51..106W | doi = 10.1103 / PhysRev.51.106 | author = E. Wigner}}
* {{ذکر مجله | year = 1935 | title = در تعامل ذرات ابتدایی | url = http: //web.ihep.su/dbserv/compas/src/yukawa35/eng.pdf | journal = Proc. فیزیک ریاضی. سقوط ژاپن | حجم = 17 | شماره = 48 | صفحات = | نویسنده = H. یوکوا}}
* {{مجله | year = 1932 | title = مجله علمی - کاربردی | مجله | [[Zeitschrift für Physik]] | language = de | volume = 77 | pages = 1-11 | bibcode = 1932ZPhy ... 77 .... 1H | doi = 10.1007 / BF01342433 | author = W. هایزنبرگ}}
* {{متن مجله | year = 1932 | title = Über den Bau der Atomkerne II | journal = [[Zeitschrift für Physik]] | language = de | volume = 78 | issue = 3-4 | pages = 156-164 | bibcode = 1932ZPhy ... 78..156H | doi = 10.1007 / BF01337585 | author = W. هایزنبرگ}}
* {{مجله | year = 1932 | title = Über den Bau der Atomkerne III | journal = [[Zeitschrift für Physik]] | language = de | volume = 80 | issue = 9-10 | pages = 587-596 | bibcode = 1933ZPhy ... 80..587H | doi = 10.1007 / BF01335696 | author = W. هایزنبرگ}}
{{refend}}
== لینک های خارجی ==
* [http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/particles/meson.html#c1 جدولی از برخی از مازون ها و خواص آنها]
* [http://pdg.lbl.gov '' Particle Data Group '] - اطلاعات قابل اعتماد درباره خواص ذرات را کامپایل می کند
* [http://arxiv.org/abs/hep-ph/0211411 hep-ph / 0211411: مزونهای اسکالر نور در مدل کوارک]
* [http://pdg.lbl.gov/2004/reviews/namingrpp.pdf طرح نامگذاری برای هادرون] (یک فایل PDF)
* [http://www.thingsmadethinkable.com/item/mesons.php Mesons ساخته شده قابل فهم است]، تجسم تعاملی اجازه می دهد تا خواص فیزیکی مقایسه شود

=== یافته های اخیر ===
* [http://www.fnal.gov/pub/presspass/press_releases/DZeroB_s.html چه اتفاقی افتاد؟ آزمايش DZero Fermilab در سريعترين ماينون يافت مي شود.
* [http://www.fnal.gov/pub/presspass/press_releases/CDF_meson.html مشاهده دقیق آزمایشی CDF در نوسانات ماده-ضد ماده در B مزون]

{{ذرات}}

{{کنترل انسانی}}

[[رده: مزون ها | *]]

نسخهٔ ‏۱۵ نوامبر ۲۰۱۷، ساعت ۰۰:۵۱

برای دیگر کاربردها، مزون (ابهام‌زدایی) را ببینید.
مزون
Mesons of spin 0 form a nonet
آمارBosonic
نیروهای بنیادیStrong, Weak, Electromagnetic and Gravity
نظریه‌پردازیHideki Yukawa (1935)
کشف1947
گونه‌ها~140 (List)
جرمFrom 134.9 MeV/c2 (الگو:ذرات زیر اتمی)
to 9.460 GeV/c2 (الگو:ذرات زیر اتمی)
بار الکتریکی−1 e, 0 e, +1 e
اسپین0, 1

این مقاله در مورد ذرات زیر اتمی است. برای نرم افزار، دیدن Meson (نرم افزار)

در فیزیک ذرات، مزون ها (/ miːzɒnz / or / mɛzɒnz /) ذرات زیر اتمی هادرون هستند که متشکل از یک کوارک و یک آنتیکوکور است که با تعامل قوی متصل می شوند. از آنجا که مزون ها از زیر ذرات کوارک تشکیل شده اند، اندازه ی فیزیکی آنها با قطر تقریبا یک femtometer [1] است که حدود 2/3 اندازه پروتون یا نوترون است. همه مزون ها ناپایدار هستند، با طولانی ترین عمر تنها چند صد و نیم ثانیه می باشد. فرو ریختن مازاد (گاهی اوقات از طریق میانجیگری ذرات) برای تشکیل الکترون و نوتینوئید. مزون های تخلیه ممکن است به فوتون فرو ریخته شوند. هر دو این فروپاشی حاکی از آن است که رنگ دیگر اموال محصولات جانبی نیست.

در خارج از هسته، مزون ها در طبیعت تنها به عنوان محصولات کوتاه مدت از برخورد های بسیار انرژی بین ذرات ساخته شده از کوارک ها، مانند پرتوهای کیهانی (پروتون های انرژی بالا و نوترون ها) و مواد معمولی ظاهر می شوند. مونون ها نیز اغلب به صورت مصنوعی در شتاب دهنده های ذرات با انرژی بالا در برخورد پروتون ها، ضد پروتون ها یا ذرات دیگر تولید می شوند.

مزونها ذرات کوانتومی میدان هستند که نیروی هسته ای را بین هادرون ها منتقل می کنند که آنها را به یکدیگر متصل می کند. اثر آنها به طور مشابه با فوتون هایی است که نهضت های نیرو هستند که نیروی الکترومغناطیسی جاذبه را بین پروتون های متضاد متقابل و الکترون هایی که اجازه می دهد اتم های جداگانه ای وجود داشته باشد، و سپس اتم ها را به مولکول ها منتقل می کنند. انرژی های مخرب (عظیم تر) مزون ها به طور موقت در انفجار بزرگ ساخته شده اند اما تصور نمی شود که در طبیعت امروز نقش داشته باشند. با این حال، این مزون های سنگین به طور منظم در آزمایش های شتاب دهنده ذرات ایجاد می شوند تا ماهیت نوع سنگین تر کوارک را که مونوگرام سنگین تر را تشکیل می دهند، درک کنند.

مزون ها بخشی از خانواده ذرات هادرون هستند و به صورت ذره ای از دو کوارک تعریف می شوند. دیگر اعضای خانواده هادرون، بریون هستند: ذرات زیر اتمی از سه کوارک تشکیل شده است. برخی از آزمایشات شواهدی از مزون های عجیب و غریب را نشان می دهد که محتوای کوارک متعارف متعلق به یک کوارک و یک آنتیکوکور ندارد.

از آنجا که کوارک ها دارای چرخش 1/2 هستند، تفاوت تعداد کوارک بین مزون ها و بریون ها باعث می شود که مازون های معمولی دو کوارک بواسون باشند، در حالیکه باریون ها فرمیون هستند.

هر نوع مزون داراي آنتی اکسیدان های متناظر (antimeson) است که کوارک ها توسط آنتیکوکور های مربوطه جایگزین می شوند و برعکس. به عنوان مثال، یک پیون مثبت (

π +

) از یک کوارک ساخته شده است و یکی از آنتیکوکورهای پایین؛ و آنتی اکسید کننده متناظر آن، پیون منفی (

π-

)، از یک تا یک ضدقارق و یک کوارک پایین ساخته شده است.

از آنجا که مزون ها از کوارک ها تشکیل می شوند، در هر دو تعامل ضعیف و قوی شرکت می کنند. مزون با بار الکتریکی خالص همچنین در تعامل الکترومغناطیسی شرکت می کند. مزون به ترتیب بر اساس محتوای کوارک، توازن زاویه ای، پاریتیت و سایر خواص دیگر مانند C-parity و G-parity طبقه بندی می شوند. اگر چه هیچ مزون پایدار نیست، اما کسانی که از جرم پایین تر هستند پایدارتر از عظیم تر هستند و از این طریق می توانند در شتاب دهنده های ذرات یا آزمایشات اشعه کیهانی مشاهده و مطالعه شوند. مونون ها معمولا کمتر از بارونی ها هستند، به این معنی که آنها به راحتی در آزمایش ها تولید می شوند و بنابراین پدیده های انرژی بیشتری را به راحتی از باریون ها به نمایش می گذارند. به عنوان مثال، کوارک جذاب در ابتدا در مزون J / Psi دیده می شود(J/ψ) در سال 1974، [2] [3] و کوارک پایینی در مزون upsilon (ʏ) در سال 1977. [4]

تاریخچه

از نظر ملاحظات نظری، در سال 1934 Hideki Yukawa [5] [6] وجود و توزیع تقریبی "مزون" را به عنوان حامل نیروی هسته ای که هسته اتمی را با هم نگه می دارد پیش بینی کرد. اگر هیچ نیروی هسته ای وجود نداشته باشد، تمام هسته ها با دو یا چند پروتون به علت انفجار الکترومغناطیسی از بین می روند. یوکوا ذرات حامل خود را مزون، از μέσος mesos، کلمه یونانی برای "متوسط" نامید، زیرا توده پیش بینی آن بین الکترون و پروتون است که تقریبا 1836 برابر جرم الکترون است. یوکوا ابتدا ذرات خود را "مزوترون" نامید، اما توسط ورنر هاسنبرگ (که پدرش استاد یونانی در دانشگاه مونیخ بود) اصلاح شد. هاسنبرگ اشاره کرد که در کلمه یونانی "mesos" هیچ "tr" وجود ندارد. [7]

اولین کاندیدای مزون یوکوا که در اصطلاح شناختی مدرن به عنوان مونی شناخته شده بود، در سال 1936 توسط کارل دیوید اندرسون و دیگران در محصولات فروپاشی تعاملات اشعه کیهانی کشف شد. موزون در مورد جرم مناسب به عنوان حامل نیروی هسته ای یوکوا بود، اما طی دهه آینده مشخص شد که این ذره مناسب نیست. در نهایت متوجه شدیم که "mu mezon" در تعامل قوی هسته ای شرکت نکرد، بلکه به عنوان یک نسخه سنگین الکترون عمل کرد و در نهایت به عنوان یک لپتون مانند الکترون، به جای یک مزون طبقه بندی شد. فیزیکدانان در این انتخاب تصمیم گرفتند که خواص غیر از توده ذرات، باید طبقه بندی خود را کنترل کنند.

در طول جنگ جهانی دوم (1939-45) سالها تاخیر در تحقیقات ذرات زیر اتمی وجود داشت. اکثر فیزیکدانان در پروژه های کاربردی برای شرایط ضروری جنگی مشغول به کار بودند. هنگامی که جنگ در اوت 1945 به پایان رسید، بسیاری از فیزیکدانان به تدریج به تحقیقات صلح بازگشته اند. نخستین مزون واقعی که باید کشف شود، چیزی است که بعدا "پیک مازون" (یا پیه) نامیده می شود. این کشف در سال 1947 توسط Cecil Powell، César Lattes و Giuseppe Occhialini انجام شد که محصولات برفی کیهانی در دانشگاه بریستول انگلستان را بر اساس فیلم های عکاسی که در کوه های اند قرار داشتند، مورد بررسی قرار دادند. بعضی از این مزون ها در حدود جرمی مشابه با meson شناخته شده بودند، اما به نظر می رسید به آن فرو ریختن، منجر فیزیکدان رابرت مارشک به فرض در سال 1947 که در واقع یک مزون جدید و متفاوت است. در طول چند سال آینده، آزمایش های بیشتری نشان داد که پیون واقعا در تعاملات قوی دخیل بود. اعتقاد بر این، پیون (به عنوان یک ذره مجازی)، نیروی اصلی برای نیروی هسته ای در هسته اتمی است. دیگر مزونها، مانند مزون مجازی مجازی، در میانجیگری این نیرو نیز مشارکت دارند، اما به میزان کمتری. پس از کشف پیون، یوکوا در سال 1949 جایزه نوبل فیزیک را برای پیش بینی هایش اهدا کرد.

در گذشته، واژه مزون گاهی اوقات به معنی هر حامل نیرویی مانند "Z0 meson" بود که در مداخله تعامل ضعیف دخیل بود. [8] با این حال، این استفاده نادرست از نفع کاهش یافته است، و مزون ها در حال حاضر به عنوان ذرات تشکیل شده از جفت کوارک ها و ضدکوارک ها ها تعریف شده است.

بررسی اجمالی

چرخش، حرکت زاویه ای مدار و حرکت کامل زاویه ای

مقالات اصلی: اسپین (فیزیک)، اپراتور حرکتی زاویه ای، توازن زاویه ای کامل و تعداد کوانتومی

اسپین (تعداد کوانتومی S) مقدار بردار است که نشان دهنده "ذاتی" حرکت زاویه ای یک ذره است. این می آید در افزایش 1/2 ħ. اغلب اوقات کاهش می یابد، زیرا این واحد "اساسی" است که از چرخش استفاده می کند و به این معنی است که "چرخش 1" به معنای "چرخش 1 ħ" است. (در برخی از سیستم های واحدهای طبیعی، ħ به 1 انتخاب می شود و بنابراین در معادلات به نظر نمی رسد.)

کوارک ها فرمیون هستند - مخصوصا در این مورد، ذرات دارای چرخش 1/2 (S = 1/2) هستند. از آنجایی که پیش بینی های چرخشی با افزایش 1 (که 1 ħ است) متفاوت است، یک کوارک تک دارای یک چرخش اسپین طول 1/2 و دارای دو پیش بینی چرخش (Sz = + 1/2 و Sz = - 1/2) است. دو کوارک می توانند چرخش های خود را هموار کنند، در این صورت دو بردار چرخش برای ایجاد یک بردار طول S = 1 و سه چرخش چرخشی (Sz = 1، Sz = 0 و Sz = -1) 1 سه گانه اگر دو کوارک دارای چرخش های غیر همسطح باشند، بردارهای چرخشی برای ایجاد یک بردار طول S = 0 و تنها یک پروانه چرخش (Sz = 0)، به نام اسپین صفر تکمیل می شوند. از آنجا که مزون ها از یک کوارک و یک ضدقارق ساخته می شوند، می توان آنها را در حالت های چرخشی سه گانه و تکین یافت.

مقدار دیگری از حرکت زاویه ای کوانتومی وجود دارد که به نام زاویه حرکت مداری (تعداد کوانتوم L) است که با افزایش 1 ħ می شود که به دلیل کوارک هایی که در اطراف یکدیگر هستند نشان دهنده حرکت زاویه ای است. بنابراین، حرکت کامل زاویه ای (تعداد کوانتومی J) یک ذره، ترکیبی از حرکت زاویهای درونی (چرخش) و حرکت زاویه ای مدار است. این می تواند هر مقدار از J = | L - S | به J = | L + S |، با افزایش 1.

Meson angular momentum quantum numbers for L = 0, 1, 2, 3
S L J P
(See below) 		JP
0 0 0 − 0−
1 1 + 1+
2 2 − 2−
3 3 + 3+
1 0 1 − 1−
1 2, 1, 0 + 2+, 1+, 0+
2 3, 2, 1 − 3−, 2−, 1−
3 4, 3, 2 + 4+, 3+, 2+

فیزیکدانان ذره بیشتر علاقه مند به مزون با هیچ زاویهای حرکتی هستند (L = 0)، بنابراین دو گروه مزون بیشتر مورد مطالعه S = 1؛ L = 0 و S = 0؛ L = 0، که مربوط به J = 1 و J = 0 است، اگرچه آنها تنها نیستند. همچنین ممکن است ذرات J = 1 را از S = 0 و L = 1 بدست آوریم. چگونه می توانیم بین S = 1، L = 0 و S = 0، L = 1 مزون یک منطقه فعال تحقیق در طیف سنجی مزون باشد.

همبستگی

مقالهٔ اصلی: همبستگی (فیزیک)

اگر جهان در یک آینه منعکس شده باشد، اکثر قوانین فیزیک، یکسان هستند - چیزها بدون توجه به آنچه که ما «چپ» نامیده می شود و آنچه که ما «درست» نامیده ایم، رفتار مشابهی دارند. این مفهوم انعکاس آینه به نام parity ( P ) نامیده می شود. گرانش، نیروی الکترومغناطیسی و تعامل قوی به طور یکسان رفتار می کنند بدون در نظر گرفتن اینکه آیا جهان در یک آینه بازتاب می یابد یا خیر، و به این ترتیب به [[P- تقارن [حفظ هم]] (تقارن P). با این حال، تعامل ضعیف را "تعریف" چپ "را از" حق "، یک پدیده به نام نقض parity (P-نقض). بر اساس این، ممکن است فکر کنید که اگر wavefunction برای هر ذره (به طور دقیق، میدان کوانتومی برای هر نوع ذره به طور همزمان معکوس شود، سپس مجموعه ای از موج های جدید کاملا برآورده می شود قوانین فیزیک (به جز تعامل ضعیف). معلوم می شود که این کاملا درست نیست: برای این که معادلات رضایت داشته باشند، موج فوکوس نوع خاصی از ذرات باید توسط & minus 1 ضرب شود، علاوه بر اینکه معکوس شود. گفته می شود چنین نوع ذرات دارای پارتی منفی یا odd ( P & nbsp؛ = & nbsp؛ & منفی 1؛ در حالی که ذرات دیگر گفته می شود "مثبت" یا "حتی" برابر ( P & nbsp؛ = & nbsp؛ +1، و یا به جای "P" & nbsp؛ = & nbsp؛ +).

برای مزون ها، نسبت به حرکت زاویه ای مدار به رابطه: خطای یادکرد: خطای یادکرد: برچسب تمام کنندهٔ </ref> بدون برچسب <ref> (). |- ! style="width:150px;"|Type ! style="width:60px;"| S ! style="width:60px;"| L ! style="width:60px;"| P ! style="width:60px;"| J ! style="width:60px;"| JP |- | Pseudoscalar meson || 0 || 0 || − || 0 || 0− |- | Pseudovector meson || 0, 1 || 1 || + || 1 || 1+ |- | Vector meson || 1 || 0, 2 || − || 1 || 1− |- | Scalar meson || 1 || 1 || + || 0 || 0+ |- | Tensor meson || 1 || 1, 3 || + || 2 || 2+ |}

نامگذاری

مزون فلوئور

مزون های فاقد مزون مزون های ساخته شده از جفت کوارک و ضدقوسی از عطر و طعم مشابه هستند (تمام عدد کوانتومی عطر آنها] صفر هستند: S = 0، C '= 0، ' B ']؛ = 0،' ' T' '= 0). <ref name = note> برای هدف از nomenclature، projection of isospin I 3 </ sub> یک عدد کوانتومی عطر نیست. این بدان معنی است که مازون پیه شارژ شده (π ± </ sup>، a ± </ sup>، b ± </ sup>، و ρ ± </ sup> مزون ها) از قوانین مزون های خوش طعق پیروی می کنند، حتی اگر واقعا "بی عیب و نقص" نباشند. </ ref> قوانین برای مزون های بدون flavourless عبارتند از: [۱]

Nomenclature of flavourless mesons
qq content J PC†→
I ↓		 0−+, 2−+, 4−+, ... 1+−, 3+−, 5+−, ... 1−−, 2−−, 3−−, ... 0++, 1++, 2++, ...
ud

du		 1 π+

π0

π−
 b+
b0
b−		 ρ+

ρ0

ρ−
 a+
a0
a−
Mix of uu, dd, ss 0 η
η′		 h
h′		 ω
φ		 f
f′
cc 0 η
c		 hc ψ†† χc
bb 0 η
b		 hb ϒ χb
tt 0 η
t		 ht θ χt

† ^  The C parity is only relevant to neutral mesons.
†† ^  For JPC=1−−, the ψ is called the J/ψ

علاوه بر این:

  • هنگامی که طیف سنجی طیف سنجی مسیون از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
  • هنگامی که حالت طیفی ناشناخته باشد، جرم (در MeV / c 2 </ sup>) در پرانتز اضافه می شود.
  • هنگامی که مزون در زمین زمین باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.

مزون طعم دار

مزون طعم دار مزون های ساخته شده از جفت کوارک و ضد قارچ ها از طعم های مختلف است. این قوانین در این مورد ساده تر است: نماد اصلی به کوارک سنگین تر بستگی دارد، عددی به اتهام بستگی دارد، و زیر (در صورت وجود) به کوارک سبک تر بستگی دارد. در فرم جدول، آنها عبارتند از:[۱]

Nomenclature of flavoured mesons
antiquark →
quark ↓		 up down charm strange top bottom
up — [۲] D0
 K+
 T0
 B+
down [۲] — D−
 K0
 T−
 B0
charm D0
 D+
 — D+
s		 T0
c		 B+
c
strange K−
 K0
 D−
s		 — T−
s		 B0
s
top T0
 T+
 T0
c		 T+
s		 — T+
b
bottom B−
 B0
 B−
c		 B0
s		 T−
b		 —

علاوه بر این:

  • اگر J '] ' 'P'] </ sup> در "سری طبیعی" (یعنی [[Total angular </ sup>، </ sup> ، 2 + </ sup>، 3 - </ sup>، ...)، یک علامت * اضافه می شود.
  • اگر مزون pseudoscalar نیست ( J '] ' 'P' </ sup> = 0 - </ sup>) یا بردار ( J ] P '] </ sup> = 1 - </ sup> )، J به عنوان زیرنویس اضافه می شود.
  • هنگامی که طیف سنجی طیف سنجی مسیون از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
  • هنگامی که وضعیت طیفسنجی ناشناخته است، جرم (در [[electronvolt | MeV)] / c ' 2 </ sup>) در پرانتز اضافه می شود.
  • هنگامی که مزون در زمین زمین باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.

مزون های عجیب و غریب

الگو:اصلی مقاله شواهد تجربی برای ذراتی که هادرون هستند (یعنی از کوارکها تشکیل شده است) و با خنثی رنگ با صفر صفر باریون وجود دارد و بنابراین با تعریف مرسوم مزونها است. با این حال، این ذرات از یک جفت کوارک-ضد کوارک تشکیل نمی شوند، همانطور که همه مزون های متعارف دیگر مورد بحث قرار گرفته است. یک رده پیش بینی برای این ذرات مزون عجیب است.

حداقل پنج تن رزونانس عجیب و غریب مزون وجود دارد که توسط دو یا چند آزمایش مستقل تایید شده است. از لحاظ آماری مهمترین آنها Z (4430) است که توسط آزمایش Belle Experiment در سال 2007 کشف شده و تایید شده توسط LHCb در سال 2014 می باشد. این یک نامزد برای [[tetraquark] ]: یک ذره متشکل از دو کوارک و دو antiquark <ref name = LHCbZ4430TQuark> همکاران LHCb (2014): مشاهدات شخصیت رزونانس Z (4430) - دولت </ ref> مقاله اصلی در مورد رزونانس ذرات دیگر که نامزدها برای مزون های عجیب و غریب هستند را ببینید.

فهرست

الگو:صفحه اصلی

همچنین ببینید

الگو:کتابهای Wikipedia

یادداشت ها

  1. ↑ ۱٫۰ ۱٫۱ خطای یادکرد: خطای یادکرد:برچسب <ref>‎ غیرمجاز؛ متنی برای یادکردهای با نام PDGMesonsymbols وارد نشده است. (صفحهٔ راهنما را مطالعه کنید.).
  2. ↑ ۲٫۰ ۲٫۱ خطای یادکرد: خطای یادکرد:برچسب <ref>‎ غیرمجاز؛ متنی برای یادکردهای با نام note وارد نشده است. (صفحهٔ راهنما را مطالعه کنید.).

منابع

لینک های خارجی

یافته های اخیر

الگو:ذرات

الگو:کنترل انسانی

برگرفته از «https://fa.wikipedia.org/w/index.php?title=مزون&oldid=21616879»