مزون

برای دیگر کاربردها، مزون (ابهام‌زدایی) را ببینید.

مزون

Mesons of spin 0 form a nonet
آمار	Bosonic
نیروهای بنیادی	Strong, Weak, Electromagnetic and Gravity
نظریه‌پردازی	Hideki Yukawa (1935)
کشف	1947
گونه‌ها	~140 (List)
جرم	From 134.9 MeV/c2 (الگو:ذرات زیر اتمی) to 9.460 GeV/c2 (الگو:ذرات زیر اتمی)
بار الکتریکی	−1 e, 0 e, +1 e
اسپین	0, 1

این مقاله در مورد ذرات زیر اتمی است. برای نرم افزار، دیدن Meson (نرم افزار)

در فیزیک ذرات، مزون ها (/ miːzɒnz / or / mɛzɒnz /) ذرات زیر اتمی هادرون هستند که متشکل از یک کوارک و یک آنتیکوکور است که با تعامل قوی متصل می شوند. از آنجا که مزون ها از زیر ذرات کوارک تشکیل شده اند، اندازه ی فیزیکی آنها با قطر تقریبا یک femtometer [1] است که حدود 2/3 اندازه پروتون یا نوترون است. همه مزون ها ناپایدار هستند، با طولانی ترین عمر تنها چند صد و نیم ثانیه می باشد. فرو ریختن مازاد (گاهی اوقات از طریق میانجیگری ذرات) برای تشکیل الکترون و نوتینوئید. مزون های تخلیه ممکن است به فوتون فرو ریخته شوند. هر دو این فروپاشی حاکی از آن است که رنگ دیگر اموال محصولات جانبی نیست.

در خارج از هسته، مزون ها در طبیعت تنها به عنوان محصولات کوتاه مدت از برخورد های بسیار انرژی بین ذرات ساخته شده از کوارک ها، مانند پرتوهای کیهانی (پروتون های انرژی بالا و نوترون ها) و مواد معمولی ظاهر می شوند. مونون ها نیز اغلب به صورت مصنوعی در شتاب دهنده های ذرات با انرژی بالا در برخورد پروتون ها، ضد پروتون ها یا ذرات دیگر تولید می شوند.

مزونها ذرات کوانتومی میدان هستند که نیروی هسته ای را بین هادرون ها منتقل می کنند که آنها را به یکدیگر متصل می کند. اثر آنها به طور مشابه با فوتون هایی است که نهضت های نیرو هستند که نیروی الکترومغناطیسی جاذبه را بین پروتون های متضاد متقابل و الکترون هایی که اجازه می دهد اتم های جداگانه ای وجود داشته باشد، و سپس اتم ها را به مولکول ها منتقل می کنند. انرژی های مخرب (عظیم تر) مزون ها به طور موقت در انفجار بزرگ ساخته شده اند اما تصور نمی شود که در طبیعت امروز نقش داشته باشند. با این حال، این مزون های سنگین به طور منظم در آزمایش های شتاب دهنده ذرات ایجاد می شوند تا ماهیت نوع سنگین تر کوارک را که مونوگرام سنگین تر را تشکیل می دهند، درک کنند.

مزون ها بخشی از خانواده ذرات هادرون هستند و به صورت ذره ای از دو کوارک تعریف می شوند. دیگر اعضای خانواده هادرون، بریون هستند: ذرات زیر اتمی از سه کوارک تشکیل شده است. برخی از آزمایشات شواهدی از مزون های عجیب و غریب را نشان می دهد که محتوای کوارک متعارف متعلق به یک کوارک و یک آنتیکوکور ندارد.

از آنجا که کوارک ها دارای چرخش 1/2 هستند، تفاوت تعداد کوارک بین مزون ها و بریون ها باعث می شود که مازون های معمولی دو کوارک بواسون باشند، در حالیکه باریون ها فرمیون هستند.

هر نوع مزون داراي آنتی اکسیدان های متناظر (antimeson) است که کوارک ها توسط آنتیکوکور های مربوطه جایگزین می شوند و برعکس. به عنوان مثال، یک پیون مثبت (

π +

) از یک کوارک ساخته شده است و یکی از آنتیکوکورهای پایین؛ و آنتی اکسید کننده متناظر آن، پیون منفی (

π-

)، از یک تا یک ضدقارق و یک کوارک پایین ساخته شده است.

از آنجا که مزون ها از کوارک ها تشکیل می شوند، در هر دو تعامل ضعیف و قوی شرکت می کنند. مزون با بار الکتریکی خالص همچنین در تعامل الکترومغناطیسی شرکت می کند. مزون به ترتیب بر اساس محتوای کوارک، توازن زاویه ای، پاریتیت و سایر خواص دیگر مانند C-parity و G-parity طبقه بندی می شوند. اگر چه هیچ مزون پایدار نیست، اما کسانی که از جرم پایین تر هستند پایدارتر از عظیم تر هستند و از این طریق می توانند در شتاب دهنده های ذرات یا آزمایشات اشعه کیهانی مشاهده و مطالعه شوند. مونون ها معمولا کمتر از بارونی ها هستند، به این معنی که آنها به راحتی در آزمایش ها تولید می شوند و بنابراین پدیده های انرژی بیشتری را به راحتی از باریون ها به نمایش می گذارند. به عنوان مثال، کوارک جذاب در ابتدا در مزون J / Psi دیده می شود(J/ψ) در سال 1974، [2] [3] و کوارک پایینی در مزون upsilon (ʏ) در سال 1977. [4]

تاریخچه

از نظر ملاحظات نظری، در سال 1934 Hideki Yukawa [5] [6] وجود و توزیع تقریبی "مزون" را به عنوان حامل نیروی هسته ای که هسته اتمی را با هم نگه می دارد پیش بینی کرد. اگر هیچ نیروی هسته ای وجود نداشته باشد، تمام هسته ها با دو یا چند پروتون به علت انفجار الکترومغناطیسی از بین می روند. یوکوا ذرات حامل خود را مزون، از μέσος mesos، کلمه یونانی برای "متوسط" نامید، زیرا توده پیش بینی آن بین الکترون و پروتون است که تقریبا 1836 برابر جرم الکترون است. یوکوا ابتدا ذرات خود را "مزوترون" نامید، اما توسط ورنر هاسنبرگ (که پدرش استاد یونانی در دانشگاه مونیخ بود) اصلاح شد. هاسنبرگ اشاره کرد که در کلمه یونانی "mesos" هیچ "tr" وجود ندارد. [7]

اولین کاندیدای مزون یوکوا که در اصطلاح شناختی مدرن به عنوان مونی شناخته شده بود، در سال 1936 توسط کارل دیوید اندرسون و دیگران در محصولات فروپاشی تعاملات اشعه کیهانی کشف شد. موزون در مورد جرم مناسب به عنوان حامل نیروی هسته ای یوکوا بود، اما طی دهه آینده مشخص شد که این ذره مناسب نیست. در نهایت متوجه شدیم که "mu mezon" در تعامل قوی هسته ای شرکت نکرد، بلکه به عنوان یک نسخه سنگین الکترون عمل کرد و در نهایت به عنوان یک لپتون مانند الکترون، به جای یک مزون طبقه بندی شد. فیزیکدانان در این انتخاب تصمیم گرفتند که خواص غیر از توده ذرات، باید طبقه بندی خود را کنترل کنند.

در طول جنگ جهانی دوم (1939-45) سالها تاخیر در تحقیقات ذرات زیر اتمی وجود داشت. اکثر فیزیکدانان در پروژه های کاربردی برای شرایط ضروری جنگی مشغول به کار بودند. هنگامی که جنگ در اوت 1945 به پایان رسید، بسیاری از فیزیکدانان به تدریج به تحقیقات صلح بازگشته اند. نخستین مزون واقعی که باید کشف شود، چیزی است که بعدا "پیک مازون" (یا پیه) نامیده می شود. این کشف در سال 1947 توسط Cecil Powell، César Lattes و Giuseppe Occhialini انجام شد که محصولات برفی کیهانی در دانشگاه بریستول انگلستان را بر اساس فیلم های عکاسی که در کوه های اند قرار داشتند، مورد بررسی قرار دادند. بعضی از این مزون ها در حدود جرمی مشابه با meson شناخته شده بودند، اما به نظر می رسید به آن فرو ریختن، منجر فیزیکدان رابرت مارشک به فرض در سال 1947 که در واقع یک مزون جدید و متفاوت است. در طول چند سال آینده، آزمایش های بیشتری نشان داد که پیون واقعا در تعاملات قوی دخیل بود. اعتقاد بر این، پیون (به عنوان یک ذره مجازی)، نیروی اصلی برای نیروی هسته ای در هسته اتمی است. دیگر مزونها، مانند مزون مجازی مجازی، در میانجیگری این نیرو نیز مشارکت دارند، اما به میزان کمتری. پس از کشف پیون، یوکوا در سال 1949 جایزه نوبل فیزیک را برای پیش بینی هایش اهدا کرد.

در گذشته، واژه مزون گاهی اوقات به معنی هر حامل نیرویی مانند "Z0 meson" بود که در مداخله تعامل ضعیف دخیل بود. [8] با این حال، این استفاده نادرست از نفع کاهش یافته است، و مزون ها در حال حاضر به عنوان ذرات تشکیل شده از جفت کوارک ها و ضدکوارک ها ها تعریف شده است.

بررسی اجمالی

چرخش، حرکت زاویه ای مدار و حرکت کامل زاویه ای

مقالات اصلی: اسپین (فیزیک)، اپراتور حرکتی زاویه ای، توازن زاویه ای کامل و تعداد کوانتومی

اسپین (تعداد کوانتومی S) مقدار بردار است که نشان دهنده "ذاتی" حرکت زاویه ای یک ذره است. این می آید در افزایش 1/2 ħ. اغلب اوقات کاهش می یابد، زیرا این واحد "اساسی" است که از چرخش استفاده می کند و به این معنی است که "چرخش 1" به معنای "چرخش 1 ħ" است. (در برخی از سیستم های واحدهای طبیعی، ħ به 1 انتخاب می شود و بنابراین در معادلات به نظر نمی رسد.)

کوارک ها فرمیون هستند - مخصوصا در این مورد، ذرات دارای چرخش 1/2 (S = 1/2) هستند. از آنجایی که پیش بینی های چرخشی با افزایش 1 (که 1 ħ است) متفاوت است، یک کوارک تک دارای یک چرخش اسپین طول 1/2 و دارای دو پیش بینی چرخش (Sz = + 1/2 و Sz = - 1/2) است. دو کوارک می توانند چرخش های خود را هموار کنند، در این صورت دو بردار چرخش برای ایجاد یک بردار طول S = 1 و سه چرخش چرخشی (Sz = 1، Sz = 0 و Sz = -1) 1 سه گانه اگر دو کوارک دارای چرخش های غیر همسطح باشند، بردارهای چرخشی برای ایجاد یک بردار طول S = 0 و تنها یک پروانه چرخش (Sz = 0)، به نام اسپین صفر تکمیل می شوند. از آنجا که مزون ها از یک کوارک و یک ضدقارق ساخته می شوند، می توان آنها را در حالت های چرخشی سه گانه و تکین یافت.

مقدار دیگری از حرکت زاویه ای کوانتومی وجود دارد که به نام زاویه حرکت مداری (تعداد کوانتوم L) است که با افزایش 1 ħ می شود که به دلیل کوارک هایی که در اطراف یکدیگر هستند نشان دهنده حرکت زاویه ای است. بنابراین، حرکت کامل زاویه ای (تعداد کوانتومی J) یک ذره، ترکیبی از حرکت زاویهای درونی (چرخش) و حرکت زاویه ای مدار است. این می تواند هر مقدار از J = | L - S | به J = | L + S |، با افزایش 1.

Meson angular momentum quantum numbers for L = 0, 1, 2, 3

S	L	J	P (See below)	JP
0	0	0	−	0−
	1	1	+	1+
	2	2	−	2−
	3	3	+	3+
1	0	1	−	1−
	1	2, 1, 0	+	2+, 1+, 0+
	2	3, 2, 1	−	3−, 2−, 1−
	3	4, 3, 2	+	4+, 3+, 2+

فیزیکدانان ذره بیشتر علاقه مند به مزون با هیچ زاویهای حرکتی هستند (L = 0)، بنابراین دو گروه مزون بیشتر مورد مطالعه S = 1؛ L = 0 و S = 0؛ L = 0، که مربوط به J = 1 و J = 0 است، اگرچه آنها تنها نیستند. همچنین ممکن است ذرات J = 1 را از S = 0 و L = 1 بدست آوریم. چگونه می توانیم بین S = 1، L = 0 و S = 0، L = 1 مزون یک منطقه فعال تحقیق در طیف سنجی مزون باشد.

همبستگی

مقالهٔ اصلی: همبستگی (فیزیک)

اگر جهان در یک آینه منعکس شده باشد، اکثر قوانین فیزیک، یکسان هستند - چیزها بدون توجه به آنچه که ما «چپ» نامیده می شود و آنچه که ما «درست» نامیده ایم، رفتار مشابهی دارند. این مفهوم انعکاس آینه به نام parity ( P ) نامیده می شود. گرانش، نیروی الکترومغناطیسی و تعامل قوی به طور یکسان رفتار می کنند بدون در نظر گرفتن اینکه آیا جهان در یک آینه بازتاب می یابد یا خیر، و به این ترتیب به [[P- تقارن [حفظ هم]] (تقارن P). با این حال، تعامل ضعیف را "تعریف" چپ "را از" حق "، یک پدیده به نام نقض parity (P-نقض). بر اساس این، ممکن است فکر کنید که اگر wavefunction برای هر ذره (به طور دقیق، میدان کوانتومی برای هر نوع ذره به طور همزمان معکوس شود، سپس مجموعه ای از موج های جدید کاملا برآورده می شود قوانین فیزیک (به جز تعامل ضعیف). معلوم می شود که این کاملا درست نیست: برای این که معادلات رضایت داشته باشند، موج فوکوس نوع خاصی از ذرات باید توسط & minus 1 ضرب شود، علاوه بر اینکه معکوس شود. گفته می شود چنین نوع ذرات دارای پارتی منفی یا odd ( P & nbsp؛ = & nbsp؛ & منفی 1؛ در حالی که ذرات دیگر گفته می شود "مثبت" یا "حتی" برابر (P = +1, or alternatively P = +).

برای مزون ها، نسبت به حرکت زاویه ای مدار به رابطه

$P=\left(-1\right)^{L+1}$

جایی که L نتیجه حاصل از همسان هماهنگی کروی wavefunction می باشد. "+ & nbsp؛ 1" حاصل این واقعیت است که طبق معادله معادله دیراکس یک کوارک و یک ضدقارق در مقابل تقارن ذاتی قرار دارند. بنابراین تقارن ذاتی یک مزون، محصول تقارن ذاتی کوارک (1) و ضدقارق (و منفی 1) است. همانطور که اینها متفاوتند، محصولاتشان منفی است 1 و بنابراین "+ & nbsp؛ 1" که در نمای نمایش داده میشود، کمک میکند.

به عنوان یک نتیجه، تمام مزون ها بدون حرکت حرکتی ( L و nbsp؛ = & nbsp؛ 0) دارای پارتی عدد ( P & nbsp؛ = & nbsp؛ & منفی 1).

C-parity

مقالهٔ اصلی: C-parity

C-parity تنها برای مزون هایی است که آنتی اکسیدان های خود (یعنی مزون های خنثی) را تعریف می کنند. این نشان دهنده این است که آیا موجفون مزون با مبادله کوارک آنها با ضدقارق خود باقی می ماند یا خیر. If

$|q{\bar {q}}\rangle =|{\bar {q}}q\rangle$

then, the meson is "C even" (C = +1). On the other hand, if

$|q{\bar {q}}\rangle =-|{\bar {q}}q\rangle$

then the meson is "C odd" (C = −1).

C-parity به ندرت مورد مطالعه قرار می گیرد، اما بیشتر در ترکیب با P-parity به CP-parity مورد مطالعه قرار می گیرد. تصور می شد که CP-parity حفظ شود، اما بعدها در تعامل ضعیف نقض شد.

G-parity

مقالهٔ اصلی: G-parity

همبستگی G یک تعریف از همبستگی C است. به جای صرفا مقایسه عملکرد موج پس از مبادله کوارک ها و ضد کوارک ها، موجک عملکرد را بعد از مبادله مزون برای ضدمزون متناظر بدون در نظر گرفتن محتوای کوارک مقایسه می کند. گوتفرید، V.F. Weisskopf (1986) </ ref> If

$|q_{1}{\bar {q_{2}}}\rangle =|{\bar {q_{1}}}q_{2}\rangle$

then, the meson is "G even" (G = +1). On the other hand, if

$|q_{1}{\bar {q_{2}}}\rangle =-|{\bar {q_{1}}}q_{2}\rangle$

then the meson is "G odd" (G = −1).

ایسپسین و شارژ

مقالهٔ اصلی: ایزوپسین

ترکیبی از یک کوارک، یک یا دو، و یک ضدکوارک در، J ^{P </ sup> = 0 - </ sup>} فرم پیکربندی a nonet.

ترکیبی از یک کوارک، یک یا دو، و یک ضدکوارک در زیر j ^{P </ sup> = 1 - </ sup>} یک نیت تشکیل دهید.

مفهوم ایسپسین برای اولین بار توسط ورنر هایزنبرگ در سال 1932 پیشنهاد شد تا ارتباطات بین پروتون ها و نوترون ها را تحت تعامل قوی توضیح دهد. اگر چه آنها اتهامات الکتریکی متفاوت داشتند، توده هایشان خیلی شبیه بودند که فیزیکدانان معتقد بودند که آنها در واقع ذرات یکسان هستند. اتهامات مختلف الکتریکی به عنوان نتیجه برخی از تحریک ناشناخته شبیه به چرخش توضیح داده شد. این ناشناخته بعدا توسط "[یوجین وایگرن]" در سال 1937 به عنوان "ایزوپن" نامگذاری شد. هنگامی که اولین مزونها کشف شد، آنها نیز از طریق چشم ایزوپسین دیده می شدند و بنابراین سه pions ذره ی یکسان بودند، اما در حالت های مختلف ایسپسین.

این باور طول کشید تا [Murray Gell-Mann] مدل کوارک را در سال 1964 پیشنهاد کرد (شامل در ابتدا تنها کوارکهای u، d و s). موفقیت مدل ایزوپسین در حال حاضر به دلیل توده های مشابه کوارک های u و d دیده می شود. از آنجا که کوارک ها u و d توده های مشابه دارند، ذرات ساخته شده از همان تعداد آنها نیز توده های مشابه دارند. دقیقا مشخصه u و d کوارک ترکیب هزینه را تعیین می کند، زیرا کوارک ها شما را در معرض بار +²⁄₃ در حالیکه d کوارک ها حمل می کنند −¹⁄₃. به عنوان مثال، سه پیون ها دارای اتهامات مختلف هستند(π+
(ud), π0
(a quantum superposition of uu and dd states), π−
(du)) همانطور که هر کدام از یک عدد مشابه از مجموع بالا و پایین کوارک و ضدکوارک. در مدل ایزوپسین، آنها در ذرات مختلف در حالت متخلخل ذکر شده اند.

ریاضیات ایزوپسین پس از چرخش مدل سازی شد. پیش بینی های ایسپسین با افزایش 1 به همان اندازه اسپین متفاوت بود و هر طرح یک "[حالت دولت کوانتومی]" بود. از آنجا که "ذره پیه" دارای سه "حالت شارژ" بود، گفته شده است از ایزوپین I = 1. Its "charged states" π+
, π0
, and π−
, corresponded to the isospin projections I₃ = +1, I₃ = 0, and I₃ = −1 respectively. Another example is the "rho particle",همچنین با سه کشور متهم شده است. آن "charged states" ρ+
, ρ0
, and ρ−
, corresponded to the isospin projections I₃ = +1, I₃ = 0, and I₃ = −1 به ترتیب. بعدها متوجه شدیم که پیش بینی های ایزوفسین نسبت به ذرات کوارک بالا و پایین ذرات مربوط به رابطه است

$I_{3}={\frac {1}{2}}[(n_{u}-n_{\bar {u}})-(n_{d}-n_{\bar {d}})],$

جایی که n 's تعداد کورک و ضدکوارک بالا و پایین است.

در تصویر "ایسپسین"، سه pions و three rhos به عنوان حالت های مختلف دو ذره شناخته می شدند. با این حال، در مدل کوارک، راس حالت های هیجان انگیز از پیک ها است. ایسپسین، هرچند تصویری نادرست از چیزها را انتقال می دهد، هنوز برای طبقه بندی آدرن ها استفاده می شود، که منجر به نامگذاری نامطلوب و غالبا گیج کننده می شود. از آنجا که مزونها هادرونها هستند، طبقه بندی ایزوپسین نیز با استفاده از «من» _{3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ + ¹ ⁄ 2 برای کوارکها و پایین ضدقارقها و « 'I' 3 </ sub> & nbsp؛ = & nbsp؛ - ¹ ⁄ 2 برای بالا بردن تقلید و کوارک پایین.}

عدد کوانتومی طعم

مقالهٔ اصلی: طعم (فیزیک ذرات) §  شماره کوانتوم فلاور

strangeness تعداد کوانتومی S (نه با چرخش اشتباه گرفته شده) متوجه شد که بالا و پایین همراه با توده ذره است. توده بالاتر، بیگانه تر است (بیشتر کوارک ها). ذرات را می توان با پیش بینی های مصنوعی (مربوط به شارژ) و غریب (جرم) (نگاه کنید به اعداد غیر ید غیر) توصیف می شود. همانطور که کوارکهای دیگر کشف شد، تعداد کوانتومی جدیدی برای توصیف مشابهی از udc و udb nonets وجود دارد. از آنجا که تنها توده ی تو و d مشابه هستند، این شرح توده و شار ذرات از نظر ایزوپسین و عناصر کوانتومی طعم فقط برای nonets ساخته شده از یک تو، یک د و یکی دیگر از کوارک خوب کار می کند و تجزیه برای nonets دیگر برای مثال ucb nonet). اگر کروک ها یکسان بودند، رفتار آنها "متقارن" خواهد بود، زیرا همه آنها با توجه به تعامل قوی رفتار دقیق دارند. با این حال، به عنوان کوارک ها یک جرم واحد ندارند، آنها به طور یکسان تعامل ندارند (دقیقا مثل یک الکترون که در میدان الکتریکی قرار می گیرد، بیش از یک پروتون که به دلیل توده سبک تر آن در همان میدان قرار دارد، شتاب می دهد) و تقارن گفته می شود تقارن شکسته شکسته.

مشخص شد که اتهام ('Q') مربوط به طرح ریزش ایزوفسین ، تعداد باریم ( B ) و عطر و طعم ([Gell-Mann-Nishijima formula]]:

$Q=I_{3}+{\frac {1}{2}}(B+S+C+B^{\prime }+T),$

جایی که S، C، B '، و T به ترتیب عدد کوانتومی عطر و طعم غریب، جذابیت، پایین بودن و ظرافت هستند. آنها مربوط به تعداد عجیب و غریب، جذابیت، پایین، و کوارک بالا و ضدکوارک با توجه به روابط است:

$S=-(n_{s}-n_{\bar {s}})$

$C=+(n_{c}-n_{\bar {c}})$

$B^{\prime }=-(n_{b}-n_{\bar {b}})$

$T=+(n_{t}-n_{\bar {t}}),$

به این معنی که فرمول Gell-Mann-Nishijima معادل بیان شارژ از لحاظ محتوای کوارک است.

$Q={\frac {2}{3}}[(n_{u}-n_{\bar {u}})+(n_{c}-n_{\bar {c}})+(n_{t}-n_{\bar {t}})]-{\frac {1}{3}}[(n_{d}-n_{\bar {d}})+(n_{s}-n_{\bar {s}})+(n_{b}-n_{\bar {b}})].$

طبقه بندی

مونون ها به دسته های ایزوپین ( I )، کل حرکت زاویه ای ( J )، parity (فیزیک) (( P )، G-parity ( G ) یا C-parity ( C ) هنگامی که قابل اجرا است، و کوارک (q) محتوا. قوانین طبقه بندی توسط گروه داده های ذرات تعریف شده اند و پیچیده هستند. قوانین زیر در فرم جدول برای سادگی ارائه می شوند .

انواع مزون

با توجه به پیکربندی چرخشی آنها، مزون ها به نوع ها طبقه بندی می شوند. برخی از پیکربندی های خاص نامهای خاص براساس خواص ریاضی پیکربندی چرخش آنها داده می شود.

Types of mesons

Type	S	L	P	J	JP
Pseudoscalar meson	0	0	−	0	0−
Pseudovector meson	0, 1	1	+	1	1+
Vector meson	1	0, 2	−	1	1−
Scalar meson	1	1	+	0	0+
Tensor meson	1	1, 3	+	2	2+

نامگذاری

مزون فلوئور

مزون های بدون چربی مزون های ساخته شده از جفت کوارک ها و ضدقارچ ها از عطر و طعم مشابه (همه آنها عدد کوانتومی طعم s صفر: S = 0, C = 0, B′ = 0, T = 0). The rules for flavourless mesons are:

Nomenclature of flavourless mesons

qq content	J PC→ I ↓	0−+, 2−+, 4−+, ...	1+−, 3+−, 5+−, ...	1−−, 2−−, 3−−, ...	0++, 1++, 2++, ...
ud $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$ du	1	π+ π0 π−	b+ b0 b−	ρ+ ρ0 ρ−	a+ a0 a−
Mix of uu, dd, ss	0	η η′	h h′	ω φ	f f′
cc	0	η c	hc	ψ	χc
bb	0	η b	hb	ϒ	χb
tt	0	η t	ht	θ	χt

^† ^  The C parity is only relevant to neutral mesons.
^†† ^  For J^PC=1⁻⁻, the ψ is called the J/ψ

علاوه بر این:

• هنگامی که طیف سنجی طیف سنجی مسیون از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
• هنگامی که حالت طیفی ناشناخته باشد، جرم (در MeV / c ^{2 </ sup>) در پرانتز اضافه می شود.}
• هنگامی که مزون در زمین زمین باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.

مزون طعم دار

مزون طعم دار مزون های ساخته شده از جفت کوارک و ضد قارچ ها از طعم های مختلف است. این قوانین در این مورد ساده تر است: نماد اصلی به کوارک سنگین تر بستگی دارد، عددی به اتهام بستگی دارد، و زیر (در صورت وجود) به کوارک سبک تر بستگی دارد. در فرم جدول، آنها عبارتند از:

Nomenclature of flavoured mesons

antiquark → quark ↓	up	down	charm	strange	top	bottom
up	—		D0	K+	T0	B+
down		—	D−	K0	T−	B0
charm	D0	D+	—	D+ s	T0 c	B+ c
strange	K−	K0	D− s	—	T− s	B0 s
top	T0	T+	T0 c	T+ s	—	T+ b
bottom	B−	B0	B− c	B0 s	T− b	—

علاوه بر این:

• اگر^P در "سری طبیعی" (i.e., J^P = 0⁺, 1⁻, 2⁺, 3⁻, ...)، یک علامت * اضافه می شود.
• اگر مزون pseudoscalar نیست (J^P = 0⁻) یا بردار (J^P = 1⁻)، J به عنوان زیرنویس اضافه می شود.
• هنگامی که طیف سنجی طیف سنجی مسیون از مزون شناخته شده است، آن را در پرانتز اضافه شده است.
• هنگامی که وضعیت طیفسنجی ناشناخته است، جرم (در [[electronvolt | MeV)] / c ' ²)در پرانتز اضافه می شود.
• هنگامی که مزون در زمین زمین باشد، هیچ چیز در پرانتز اضافه نمی شود.

مزون های عجیب و غریب

الگو:اصلی مقاله شواهد تجربی برای ذراتی که هادرون هستند (یعنی از کوارکها تشکیل شده است) و با خنثی رنگ با صفر صفر باریون وجود دارد و بنابراین با تعریف مرسوم مزونها است. با این حال، این ذرات از یک جفت کوارک-ضد کوارک تشکیل نمی شوند، همانطور که همه مزون های متعارف دیگر مورد بحث قرار گرفته است. یک رده پیش بینی برای این ذرات مزون عجیب است.

حداقل پنج تن رزونانس عجیب و غریب مزون وجود دارد که توسط دو یا چند آزمایش مستقل تایید شده است. از لحاظ آماری مهمترین آنها Z (4430) است که توسط آزمایش Belle Experiment در سال 2007 کشف شده و تایید شده توسط LHCb در سال 2014 می باشد. این یک نامزد برای tetraquark: یک ذره متشکل از دو کوارک و دو مقاله اصلی در مورد رزونانس ذرات دیگر که نامزدها برای مزون های عجیب و غریب هستند را ببینید.

همچنین ببینید

• مدل استاندارد
• مولکول مزانشمی

منابع

• M.S. Sozzi (2008a). "Parity". Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press. pp. 15–87. ISBN 0-19-929666-9.
• M.S. Sozzi (2008b). "Charge Conjugation". Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press. pp. 88–120. ISBN 0-19-929666-9.
• M.S. Sozzi (2008c). "CP-Symmetry". Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press. pp. 231–275. ISBN 0-19-929666-9.
• C. Amsler (Particle Data Group); et al. (2008). "Review of Particle Physics" (PDF). Physics Letters B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008PhLB..667....1A. doi:10.1016/j.physletb.2008.07.018.
• S.S.M. Wong (1998). "Nucleon Structure". Introductory Nuclear Physics (2nd ed.). New York (NY): John Wiley & Sons. pp. 21–56. ISBN 0-471-23973-9.
• W.E. Burcham, M. Jobes (1995). Nuclear and Particle Physics (2nd ed.). Longman Publishing. ISBN 0-582-45088-8.
• D. Griffiths (2008). Introduction to Elementary Particles (2nd ed.). Wiley-VCH. ISBN 978-3-527-40601-2.
• R. Shankar (1994). Principles of Quantum Mechanics (2nd ed.). New York (NY): Plenum Press. ISBN 0-306-44790-8.
• J. Steinberger (1989). "Experiments with high-energy neutrino beams". Reviews of Modern Physics. 61 (3): 533–545. Bibcode:1989RvMP...61..533S. doi:10.1103/RevModPhys.61.533.
• K. Gottfried, V.F. Weisskopf (1986). "Hadronic Spectroscopy: G-parity". Concepts of Particle Physics. Vol. 2. Oxford University Press. pp. 303–311. ISBN 0-19-503393-0.
• J.W. Cronin (1980). "CP Symmetry Violation—The Search for its origin" (PDF). The Nobel Foundation.
• V.L. Fitch (1980). "The Discovery of Charge—Conjugation Parity Asymmetry" (PDF). The Nobel Foundation.
• S.W. Herb; Hom, D.; Lederman, L.; Sens, J.; Snyder, H.; Yoh, J.; Appel, J.; Brown, B.; et al. (1977). "Observation of a Dimuon Resonance at 9.5 Gev in 400-GeV Proton-Nucleus Collisions". Physical Review Letters. 39 (5): 252–255. Bibcode:1977PhRvL..39..252H. doi:10.1103/PhysRevLett.39.252. {{cite journal}}: Explicit use of et al. in: |author= (help)
• J.J. Aubert; Becker, U.; Biggs, P.; Burger, J.; Chen, M.; Everhart, G.; Goldhagen, P.; Leong, J.; et al. (1974). "Experimental Observation of a Heavy Particle J". Physical Review Letters. 33 (23): 1404–1406. Bibcode:1974PhRvL..33.1404A. doi:10.1103/PhysRevLett.33.1404. {{cite journal}}: Explicit use of et al. in: |author= (help)
• J.E. Augustin; Boyarski, A.; Breidenbach, M.; Bulos, F.; Dakin, J.; Feldman, G.; Fischer, G.; Fryberger, D.; et al. (1974). "Discovery of a Narrow Resonance in e⁺e⁻ Annihilation". Physical Review Letters. 33 (23): 1406–1408. Bibcode:1974PhRvL..33.1406A. doi:10.1103/PhysRevLett.33.1406. {{cite journal}}: Explicit use of et al. in: |author= (help)
• M. Gell-Mann (1964). "A Schematic of Baryons and Mesons". Physics Letters. 8 (3): 214–215. Bibcode:1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
• Ishfaq Ahmad (1965). "the Interactions of 200 MeV π± -Mesons with Complex Nuclei Proposal to Study the Interactions of 200 MeV π± -Mesons with Complex Nuclei" (PDF). CERN documents. 3 (5).
• G. Gamow (1988) [1961]. The Great Physicists from Galileo to Einstein (Reprint ed.). Dover Publications. p. 315. ISBN 978-0-486-25767-9.
• E. Wigner (1937). "On the Consequences of the Symmetry of the Nuclear Hamiltonian on the Spectroscopy of Nuclei". Physical Review. 51 (2): 106–119. Bibcode:1937PhRv...51..106W. doi:10.1103/PhysRev.51.106.
• H. Yukawa (1935). "On the Interaction of Elementary Particles" (PDF). Proc. Phys. Math. Soc. Jap. 17 (48).
• W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne I". Zeitschrift für Physik (به آلمانی). 77: 1–11. Bibcode:1932ZPhy...77....1H. doi:10.1007/BF01342433.
• W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne II". Zeitschrift für Physik (به آلمانی). 78 (3–4): 156–164. Bibcode:1932ZPhy...78..156H. doi:10.1007/BF01337585.
• W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne III". Zeitschrift für Physik (به آلمانی). 80 (9–10): 587–596. Bibcode:1933ZPhy...80..587H. doi:10.1007/BF01335696.

لینک های خارجی

• جدولی از برخی از مازون ها و خواص آنها
• Particle Data Group ' - اطلاعات قابل اعتماد درباره خواص ذرات را کامپایل می کند
• hep-ph / 0211411: مزونهای اسکالر نور در مدل کوارک
• طرح نامگذاری برای هادرون (یک فایل PDF)
• Mesons ساخته شده قابل فهم است، تجسم تعاملی اجازه می دهد تا خواص فیزیکی مقایسه شود

یافته های اخیر

• [http://www.fnal.gov/pub/presspass/press_releases/DZeroB_s.html چه اتفاقی افتاد؟ آزمايش DZero Fermilab در سريعترين ماينون يافت مي شود.
• مشاهده دقیق آزمایشی CDF در نوسانات ماده-ضد ماده در B مزون