معادله تولمن-اوپنهایمر-ولکوف
Tolman–Oppenheimer–Volkoff equation
از حل معادلات میدان اینشتین برای نواحی جرم دار که در آن عناصر تانسور ضربه-انرژی صفر نیستند (و قطعاً به چگالی جرم و انرژی میدان مرتبط میباشند) می توان عناصر متریک (سنجه) فضا-زمان را در داخل اجرام ثقیل (همچون ستاره های نوترونی) به صورت تابعی از شعاع و جرم آنها محاسبه کرده و سپس فشار داخلی جرم نسبیتی را بر حسب شعاع ارائه دهیم:
روش حل بدین قرار است که می دانیم برای پیوستار چهار بعدی فضا-زمان متریک متقارن چنین است
و برای مدل کروی به صورت تابعی از شعاع کره دارای مولفه های مکانی و زمانی متغیر با شعاع است
و 
لذا فرم کلی آن برا این اساس چنین خواهد بود
پس از محاسبه عناصر تانسور اینشتین برای این متریک و سپس با در اختیار داشتن تانسور ضربه-انرژی و قرار دادن این مقادیر در معادلات میدان اینشتین به راحتی می توان عناصر مکانی و زمانی این متریک را طوری بدست آورد که:
جستارهای وابسته [ویرایش]
منابع [ویرایش]
- a b c d e J.R. Oppenheimer and G.M. Volkoff (1939). "On Massive Neutron Cores". PhysicalReview 55 (4): 374–381. Bibcode 1939PhRv...55..374O. DOI:10.1103/PhysRev.55.374.
- R.C. Tolman (1934). "Effect of Inhomogeneity on Cosmological Models". Proceedings of the National Academy of Sciences 20 (3): 169–176. Bibcode 1934PNAS...20..169T. DOI:10.1073/pnas.20.3.169.
- R.C. Tolman (1939). "Static Solutions of Einstein's Field Equations for Spheres of Fluid". Physical Review 55 (4): 364–373. Bibcode 1939PhRv...55..364T. DOI:10.1103/PhysRev.55.364.
- I. Bombaci (1996). "The Maximum Mass of a Neutron Star". Astronomy and Astrophysics 305: 871–877. Bibcode 1996A&A...305..871B.
![\frac{dP(r)}{dr}=-\frac{G}{r^2}\left[\rho(r)+\frac{P(r)}{c^2}\right]\left[M(r)+4\pi r^3 \frac{P(r)}{c^2}\right]\left[1-\frac{2GM(r)}{c^2r}\right]^{-1} \;](http://upload.wikimedia.org/math/9/b/d/9bd96ad49b984125129537af87edbd67.png)

و 


